Este ejemplo está probablemente descrito con bastante detalle en Internet para el caso de $\ce{O2}$ (que es isoelectrónico), por lo que puede valer la pena buscar un poco de explicaciones alternativas.
No se puede tener un $^3\Delta$ símbolo del término, debido al principio de exclusión de Pauli. Los orbitales * vienen como un conjunto de dos: esencialmente, uno de esos dos está asociado con +1 momento angular, y el otro está asociado con 1 momento angular.
Aquí, para ser específicos, el "momento angular" se refiere a la proyección del momento angular sobre el eje internuclear. El número cuántico de "momento angular" de cada MO se denota $\lambda$ En otras palabras, los * orbitales vienen como un conjunto de $\lambda = +1$ y $\lambda = -1$ .
El número cuántico que mide el "momento angular" del término se denota $\Lambda$ y porque $\Lambda$ es un número cuántico de proyección, el valor de $\Lambda$ es simplemente la suma de los $\lambda$ valores. La letra griega que lo representa en el símbolo del término depende del valor absoluto de $\Lambda$ : si $\Lambda = 0$ entonces es un $\Sigma$ plazo, si $|\Lambda| = 1$ entonces es un $\Pi$ plazo, y si $|\Lambda| = 2$ es un $\Delta$ plazo.
Ahora, en la configuración de estado básico de $\ce{S2}$ podemos ignorar todos los orbitales por debajo de los orbitales * porque todos esos $\lambda$ es igual a cero. Lo único que interesa son los * electrones.
Si quieres tener un estado triplete, es decir, los electrones tienen el mismo espín, entonces no puedes ponerlos en el mismo * orbital: uno tendrá que ir al $\lambda = +1$ orbital, y el otro tendrá que ir a la $\lambda = -1$ orbital. Por lo tanto, se obtiene $\Lambda = 0$ , lo que lleva a un $^3\Sigma$ símbolo de término, no un $^3\Delta$ .
Encontrar la paridad del símbolo del término no es más que multiplicar todas las paridades individuales de los electrones (es decir, para la ocupación doble $\mathrm{g}$ MOs que necesitas multiplicar por $\mathrm{g}$ dos veces). Esto es útil, porque $\mathrm{g \otimes g = u \otimes u = g}$ que permite descartar inmediatamente todas las MO doblemente ocupadas. Sólo hay que fijarse en los dos * electrones, que son ambos $\mathrm{u}$ que lleva a un total de $\mathrm{g}$ paridad y una $^3\Sigma_\mathrm{g}$ símbolo del término.
Para $\Sigma$ hay un detalle adicional en el sentido de que hay que especificar la simetría con respecto a la reflexión en un plano que contenga la molécula. En este caso resulta que la función de onda molecular es antisimétrica con respecto a esta reflexión, por lo que el símbolo de término adecuado es $^3\Sigma_\mathrm{g}^-$ .
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Porque $\mathrm{g \otimes g = u \otimes u = g}$ todas las configuraciones de cáscara cerrada tienen un símbolo de término g (asumiendo, por supuesto, que la propia molécula es centrosimétrica)
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Gracias, ¡un nuevo truco en mi caja de herramientas! Pero, si puedo preguntar, ¿cuál es el proceso mental correcto para derivar el término "g" para una molécula de cáscara abierta como S2?
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Además, he corregido la pregunta: Olvidé la palabra "homonuclear" aquí: "Si es así, ¿es correcto decir que toda molécula con un número par de electrones en el último orbital, y por tanto toda diatomea homonuclear, es g?". Pero quizás "nivel de energía" en lugar de orbital se ajuste mejor a mi pregunta: Todavía me refería a S2
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Encontrar la paridad del término no es más que multiplicar la etiqueta de paridad de cada orbital entre sí, así que todo lo que necesitas saber es $\mathrm{g \otimes g = u \otimes u = g}$ . Eso no era un truco o un atajo, era precisamente la forma de derivarlo. Y sí, todos los símbolos de los términos del estado básico de los diatómicos homonucleares son g.
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Mira también esta respuesta, chemistry.stackexchange.com/questions/37038/