En $\phi^3$ teoría, la generación funcional para la interacción de la teoría del campo está dada por: $$ Z_1(J) = \sum_{V=0}^{\infty} \frac{1}{V!} \Big[ \frac{iZ_g g}{6} \int \Big( \frac{1}{i}\frac{\delta}{\delta J}\Big)^3 d^4 x \Big]^V \times \sum_{P=0}^{\infty} \frac{1}{P!} \Big[ \frac{i}{2} \int J(y) \Delta(y-z) J(z) \, d^4 y \, d^4z \Big]^P $$
[Referencia: Srednicki: eqn. (9.11)]
Vamos, para valores específicos de $V$ $P$ tenemos algunos de los términos de la misma. Uno de ellos es una desconectado diagrama consistió en conectar dos diagramas $C_1$$C_2$. Desconectado diagramas de simetría factor es decir, $S$; que es el término para desconectada diagrama tiene un coeficiente numérico: $\frac{1}{S}$. Ahora podemos escribir el término para desconectada diagrama de acuerdo a la eqn (9.12): $$ D = \frac{1}{S_D} \prod_I (C_I)^{n_I}$$
donde $n_I$ es un número entero que indica el número de $C_I$ 's $D$, e $S_D$ es el adicional de simetría factor de $D$. Aquí, $S_D = \prod_I n_I !$
En este caso es cierto: $S=\frac{1}{n_1!} \times \frac{1}{n_2!} \times C_1$'s de simetría factor de $\times C_2$'s factor de simetría?
