Esta pregunta es experimentalmente accesible, a pesar de la debilidad de la interacción débil, debido a que los fuertes y las interacciones electromagnéticas son simétricas debajo de la paridad de las transformaciones y la interacción débil no es.
La contribución a la energía de enlace es lo suficientemente pequeño que no es una buena manera de pensar de las cosas. Mejor es continuar con el proceso de tratar de describir la energía nuclear autoestados como combinaciones lineales de los diferentes spin-órbita de los estados. Por ejemplo, el deuteron el estado del suelo ha isospin cero y vuelta, la paridad JP=1+, por lo que debe ser una combinación lineal de laL spin trillizos
|3S1T=0⟩
y
|3D1T=0⟩;
el d-wave componente famoso contribuye con cerca del 4% de la función de onda y fue la primera evidencia para el tensor de la naturaleza de la fuerza nuclear. Pero debido a la débil interacción contribuye a la interacción nuclear, el estado no es una exacta eigenstate de la paridad del operador (o, para el caso, de isospin) y hay un poco de la onda p mezclado en:
|deuteron⟩=√0.96|3S1T=0⟩+√0.04|3D1T=0⟩+ϵ0|3P1T=0⟩+ϵ1|1P1T=1⟩
En la formación de deuterio por captura de neutrones en el hidrógeno, se obtiene la interferencia entre la paridad permitió capturar a la S - D- onda de los estados y de la paridad-prohibida la captura de al P-onda de los estados. Estas interferencias se manifiestan como las asimetrías o espontánea de la polarización de los fotones emitidos durante la captura, que son más o menos lineal en la cantidad de P-wave mixing; típico de las asimetrías son unas pocas partes por mil millones.
En núcleos más pesados (por ejemplo, el helio y más allá) que pierde el lujo de una planta-estado de la función de onda, que puede ser descrito en un párrafo, o incluso en absoluto. Sin embargo, una perturbación de la teoría de la forma de describir la influencia de la interacción débil, es decir que un físico particular eigenstate con, digamos, positiva paridad |ψ+physical⟩ será principalmente dada por una fuerte fuerza de eigenstate con relación a la paridad, pero contienen contribuciones de cerca opuesto de la paridad de los estados debido a la interacción débil:
|ψ+físico⟩=|ψ+⟩+∑i|ψ−i⟩⟨ψ−i\medio|Hdébil\medio|ψ+⟩Ei−E+
En los núcleos pesados con un denso bosque de los estados excitados, a veces encontrar la misma-espín opuesto de la paridad de los estados que tienen muchas vidas diferentes y muy energías similares; estos estados son los principales candidatos para la exhibición de la paridad de la mezcla debido a la interacción débil.
Hay una famosa excitación de lantano, que se desintegra por emisión de fotones con un 10% de la paridad-prohibida la asimetría direccional.
Microscópicamente, las otras respuestas son correctas que el núcleo es muy grande y la coincidencia entre los nucleones demasiado pequeño para apreciable cambio de W Z bosones. Pero por supuesto puede decir lo mismo acerca de los nucleones y el intercambio de gluones. Los efectivos de la teoría de la interacción débil entre los nucleones modelos de la fuerza nuclear como un intercambio de mesones ( π,ρ,ω ), donde cada nucleón-nucleón-meson vértice con un conjunto dado de números cuánticos tiene una determinada paridad-nonconserving amplitud. (Hubo un poco de esfuerzo, hace un par de años para moverse en el siglo xxi y llegar con un "la eficacia de la teoría de campo", que describe el nucleón-nucleón interacción débil sin mesones; un montón de trabajo parece haber producido un uno-a-uno de la relación entre las constantes de acoplamiento en los modernos y eficaces campo de la teoría y las constantes de acoplamiento en el antiguo mesón de la teoría.)
Este ha sido un muy largo aliento preparación de mi respuesta a su pregunta: la contribución de la interacción débil a la energía de cualquier estado nuclear es bastante pequeño, por la misma razón que la de Coulomb la fuerza de contribución de las energías de luz, los núcleos pueden generalmente ser descuidado. Lo más interesante es que intente un uso la de corto alcance, la naturaleza de la interacción débil para dar un vistazo a la física de alta energía oculta en el interior de la estabilidad de los núcleos.
