¿Por qué el $\tilde\chi^0_2 \,\tilde\chi^\pm_1$ aumento de la sección transversal en el punto de enfoque de la región?

Question

El punto de enfoque es una región interesante de la cMSSM espacio de parámetros en alto $m_0$ y baja $m_{1/2}$. Características de alta escalar masas (> 1-2 TeV), luz charginos / neutralinos (que son higgsino-like), y bastante baja sintonía fina. También se puede conseguir una correcta materia oscura reliquia densidades y la correcta masa del higgs.

Parece ser que hay una curva en la $m_0, m_{1/2}$ plano en esta región, donde si te acercas a ella, la $\tilde\chi^0_2 \,\tilde\chi^\pm_1$ sección transversal sube radicalmente (tal vez incluso se aleja, el espectro de los generadores pueden ser meticuloso en la región). ¿Por qué es eso así? También se puede reformular la pregunta, ¿por qué la chargino y neutralino masas ir por allí? Me gustaría esperar a primer orden de una simple relación entre el$m(\chi)$$m_{1/2}$, pero alrededor del punto de enfoque de las masas parecen muy sensibles a $m_0$.

Supongo que esto es debido a la renormalization de flujo de la masa de las partículas. La pendiente de la ejecución de las masas parece un poco más que de costumbre en el punto de enfoque, SUSY. Parece ser que hay algunos muy interesantes las cancelaciones pasando. Sería genial si alguien podría elaborar sobre esto.

Answer 1

Ruptura de la simetría electrodébil requiere que $\partial V/\partial H_{u,d} = 0$. La combinación de las dos expresiones, nos encontramos con la superpotenciales bilineal $\mu$, $$ |\mu|^2 = \frac12 \left[\frac{|m_{H_d}^2 - m_{H_u}^2|}{\cos 2\beta} - m_{H_u}^2 - m_{H_d}^2 - M_Z^2\right]_{\text{EW-escala}} $$

En el punto de enfoque de la región de $|m_{H_u}^2|$ $|m_{H_d}^2|$ "enfocado" a $\lesssim M_Z^2$ en la escala electrodébil; esto es insensible a sus valores en el alto de la escala.

Cuidado con el signo de $m_{H_u}^2$; es el parámetro en sí mismo, en lugar de la plaza de un parámetro real, y por lo general es negativo en la escala electrodébil.

Como resultado $|\mu| \lesssim M_Z$, y, ciertamente,$|\mu| \ll M_1, M_2$. (Tenga en cuenta que un mínimo de modelos como el CMSSM, $\mu$ se calcula de esta manera, pero en el más general de los modelos, podemos comercio por ejemplo, un parámetro libre $m_{H_d}^2$$\mu$, y ha $\mu$ como un parámetro de entrada y $m_{H_d}^2$ calculado.) El neutralino más ligero/chargino es, por tanto, Higgsino-como, con $$ m_{\chi_{1,2}} \approx |\mu|,\\ m_{\chi_{3}} \approx M_1,\\ m_{\chi_{4}} \approx M_2,\\ m_{\chi^\pm_{1}} \approx |\mu|,\\ m_{\chi^\pm_{2}} \approx M_2. $$