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¿Interpretación geométrica de las ecuaciones de Cauchy Riemann?

La diferenciación tiene una interpretación geométrica evidente, y las ecuaciones de Cauchy Riemann están estrechamente relacionadas con la diferenciación.

¿Tienen las ecuaciones de Cauchy Riemann una interpretación geométrica?

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@YvesDaoust ¿Qué es una "curva iso" y qué es un "lápiz ortogonal"?

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@YvesDaoust Lo siento, no tengo ni idea de lo que estás hablando. ¿Podrías ampliar tu comentario? Este es mi primer curso de análisis complejo y mi tercer curso de cálculo así que no sé mucho.

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Deberías leer Análisis visual de complejos por Tristan Needham.

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Owen Colman Puntos 253

Supongamos que $f: \mathbf{C} \rightarrow \mathbf{C}$ es analítico cerca de $a \in \mathbf{C}$ . Geométricamente, esto puede interpretarse como que el efecto de $f$ en un pequeño vector $h$ que emana de $a$ es simplemente la multiplicación por el número complejo $f'(a)$ : $$ f(a+h) \approx f(a) +f'(a)h,$$ donde el error tiende a cero de forma sublineal como $|h| \rightarrow 0$ . Es decir, el efecto local de una función analítica es una rotación más una escala. (Hay una interpretación equivalente de la derivada real).

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En general, si multiplicamos $z = x + iy$ por un número complejo fijo $a + ib$ tenemos

$$(x + iy) \mapsto (a +ib)(x+iy) =(ax-by) + i(bx+ay).$$

Pensando en $\mathbf{C}$ como $\mathbf{R}^2$ esta transformación corresponde a la multiplicación matricial $$ \begin{bmatrix}a&-b\\b&a\end{bmatrix} \begin{bmatrix} x\\y\end{bmatrix} = \begin{bmatrix} ax - by\\bx+ay\end{bmatrix}.$$

Fíjate en la forma de esta matriz: es la composición de una dilatación y una rotación alrededor del origen.

De vuelta en $\mathbf{C}$ , si $u$ y $v$ son mapeos continuamente diferenciables de $\mathbf{R}^2$ en $\mathbf{R}$ entonces el jacobiano $J$ de $f = u + iv$ es

$$J = \begin{bmatrix}\frac{\partial u}{\partial x}&\frac{\partial u}{\partial y}\\\frac{\partial v}{\partial x}&\frac{\partial v}{\partial y}\end{bmatrix} .$$

$J$ describe el efecto local de $f$ . Ahora, para $f$ para ser analítica, las ecuaciones de Cauchy-Riemann requieren que $u$ y $v$ satisfacer $ \frac{\partial u}{\partial x} = \frac{\partial v}{\partial y}$ y $\frac{\partial u}{\partial y} = -\frac{\partial v}{\partial x} $ . Pero si eso es cierto, entonces $J$ debe ser una rotación dilatativa, como la matriz anterior. Así que las ecuaciones de Cauchy-Riemann expresan el hecho de que el efecto local de un mapeo analítico es una rotación dilatativa, es decir, una multiplicación por un número complejo.

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¡Buena respuesta! +1

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@Owen Me gusta +1. Tal vez añadir algo parecido a la figura 1. en la página 2 de este documento . Sólo para que la gente tenga una indicación visual (en este caso para un mapeo conforme cuyo prerrequisito es el cumplimiento de las ecuaciones de Cauchy-Riemann).

2 votos

@Kurtovic Buena idea. (Imagen tomada de Tristan Needham, Visual Complex Analysis, pg 196.)

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webjay Puntos 983

La versión de las ecuaciones de Cauchy-Riemann que prefiero es (asumiendo que estamos usando $x,y$ como coordenadas para la parte real e imaginaria en el dominio) $$ i\partial_x f = \partial_y f $$

Esto tiene una interpretación geométrica directa: la derivada parcial con respecto a la parte real girada por $\pi/2$ (que es lo que se multiplica por $i$ hace a un número complejo) es la derivada parcial con respecto a la parte imaginaria.

La interpretación geométrica de la propia derivada compleja $$ f(z+h) = f(z) + f'(z)h + o(h) $$ es que $f$ se puede aproximar en el primer orden cerca de $z$ por una transformación afín con una parte lineal representada por la multiplicación compleja. Si $f'(z)=re^{i\theta}$ entonces $h\mapsto f'(z)h$ es una rotación por $\theta$ seguido (o precedido) por un escalado uniforme del factor $r$ .

Esto es mucho más restrictivo que real diferenciabilidad de las funciones $\mathbb R^2\to\mathbb R^2$ que permite la aproximación por arbitrario transformaciones afines. Por ejemplo, el mapeo $c: (x, y) \mapsto (x, -y)$ se tiene como una diferencial real en todas partes (porque es una transformación lineal). Geométricamente $c$ es una reflexión, que cambia la orientación del plano (envía la base $(1, 0),\ (0, 1)$ que se orienta en el sentido de las agujas del reloj o en sentido contrario, dependiendo de cómo se dibujen los ejes, a $(1, 0),\ (0, -1)$ que tiene la orientación opuesta). Cuando se piensa en una transformación del plano complejo, $c$ es sólo la conjugación compleja $z \mapsto \overline z$ . Desde un punto de vista geométrico $c$ no tiene ninguna derivada compleja en ninguna parte porque si tal derivada $c'(z)$ existía la transformación lineal $h\mapsto c'(z)h$ tendría que ser una reflexión, lo cual es imposible de obtener componiendo escalas uniformes con rotaciones.

Las ecuaciones de Cauchy-Riemann pueden verse como una consecuencia de la relación entre la derivada compleja y la diferencial real. Debido al argumento de aproximación dado anteriormente y a la unicidad de la diferencial real, la transformación lineal compleja $h\mapsto f'(z)\cdot h$ en $\mathbb C$ corresponde en $\mathbb R^2$ a la diferencial real $$ df(z_x, z_y): \begin{bmatrix}h_x\\h_y\end{bmatrix}\mapsto \begin{bmatrix}\partial_x f(z_x, z_y) & \partial_y f(z_x, z_y)\end{bmatrix} \begin{bmatrix}h_x\\h_y\end{bmatrix} $$ donde las derivadas parciales reales $\partial_x f(z_x, z_y)$ y $\partial_y f(z_x, z_y)$ son vectores columna y corresponden a las derivadas parciales complejas $\partial_x f(z), \partial_y f(z)$ . Tomando $h = 1$ es decir $h_x = 1, h_y = 0$ , en $\mathbb R^2$ tenemos $$ \begin{bmatrix}\partial_x f(z_x, z_y) & \partial_y f(z_x, z_y)\end{bmatrix} \begin{bmatrix}1 \\ 0\end{bmatrix} = \begin{bmatrix}\partial_x f(z_x, z_y)\end{bmatrix} $$

que se traduce en $\mathbb C$ es $f'(z)\cdot 1 = \partial_x f(z)$ . Tomando $h = i$ (es decir $h_x = 0, h_y = 1$ ) da como resultado $f'(z)\cdot i = \partial_y f(z)$ . Estas dos identidades dan lugar a las ecuaciones de Cauchy-Riemann $\partial_y f(z) = if'(z) = i\partial_x f(z)$ .

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Gran post, ¿a qué te refieres con que la parte lineal puede cambiar la orientación del plano? Y dónde está $f'(z) \cdot 1 = \partial_x f(z)$ ¿de dónde viene?

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Gracias @csss. Probablemente debería editar el post para aclarar esos dos puntos.

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He añadido un par de párrafos, espero que sea de ayuda

8voto

Matthew Trevor Puntos 5277

Si las funciones $u$ y $v$ satisfacen las ecuaciones de Cauchy-Riemann entonces sus gradientes son ortogonales y de igual longitud: $\nabla u \perp \nabla v$ , $|\nabla u|=|\nabla v|$ . Y esto significa que las curvas de nivel de $u$ y $v$ son ortogonales cuando los gradientes no desaparecen.

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Gracias. ¿Y por qué deben cumplirse estas condiciones para que una función sea diferenciable?

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aetaur Puntos 11

Como se ha señalado en los comentarios, existe una bonita interpretación geométrica en el libro de Tristan Needham "Análisis visual de complejos" . Véase, especialmente, el material sobre el "campo vectorial de Polya". En caso de que no pueda acceder a ese libro, he puesto algunas notas en forma de puntos a continuación.

  • Dejemos que $f = u + iv$ sea una función de valor complejo, definida en algún dominio abierto $D \subset \mathbb{C}$ .
  • Si identificamos $\mathbb{R}^2$ con $\mathbb{C}$ a través de $(x,y) \mapsto x+iy$ entonces podemos pensar en $f = (u,v)$ como un campo vectorial en $D$ .
  • El Campo vectorial de Polya $V$ de $f$ es el complejo conjugado $\overline f$ visto como un campo vectorial. Para ser precisos, $V = (u, -v)$ . Obviamente, $V$ es completamente equivalente a $f$ es decir $f$ determina $V$ y viceversa. Por conveniencia, vamos a hacer una notación para las funciones componentes del $V$ . Voy a poner $P=u$ y $Q = -v$ para tener $$V=(P,Q).$$
  • Las ecuaciones de Cauchy-Riemann son: \begin{align*} \frac{\partial u}{\partial x} = \frac{\partial v}{\partial y} && && && \frac{\partial u}{\partial y} = - \frac{\partial v}{\partial x}. \end{align*} En términos de $P = u$ y $Q = -v$ Es decir \begin{align*} \frac{\partial P}{\partial P} + \frac{\partial Q}{\partial y} =0 && && && \frac{\partial P}{\partial y} - \frac{\partial Q}{\partial x} =0 \end{align*} que dice precisamente \begin{align*} \mathrm{Div}(V) = 0 && && && \mathrm{Curl}(V) = 0, \end{align*} en términos de divergencia y rizo operadores.

Resumen:

  • La primera ecuación de Cauchy Riemann dice exactamente que $\overline f$ cuando se ve como un campo vectorial, tiene divergencia cero. Algunas personas dirían " $\overline f$ es solenoide".
  • La segunda ecuación de Cauchy-Riemann dice exactamente que $\overline f$ cuando se ve como un campo vectorial, tiene una curvatura cero. Algunas personas dirían " $\overline f$ es irrotacional".

Por lo tanto, la comprensión de la geometría de las ecuaciones de Cauchy-Riemann se reduce realmente a la comprensión de la geometría de los operadores de divergencia y rizo, cuyas interpretaciones físicas son así documentado .

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Como nota, el campo vectorial de Polya se puede derivar formalmente. Consideremos el álgebra de Clifford $\mathbb G^2$ que se construye sobre $\mathbb R^2$ . La subálgebra par de $\mathbb G^2$ es isomorfo a $\mathbb C$ . La multiplicación de elementos de esta subálgebra por cualquier vector simple bajo el producto clifford produce un resultado vectorial. Para la elección correcta del vector con el que multiplicar, se obtiene el campo vectorial de Polya y se derivan los análogos del cálculo vectorial de la condición CR.

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Ross Ahmed Puntos 16

Personalmente, pienso en las ecuaciones de Cauchy Riemann en términos de geometría diferencial.

Una función $f: \mathbb C \to \mathbb C $ puede considerarse como una función de $\mathbb{R} ^2 \to \mathbb{R}^2$ , digamos que $f= (u(x,y) , v(x,y))$ . Ahora la conformidad, (para los difeomorfismos locales) está garantizada por el hecho de que la primera forma fundamental de cualquier parche de superficie $\sigma$ de $\mathbb{R} ^2$ (digamos función de identidad) y la primera forma fundamental del parche $f \circ \sigma$ es un múltiplo escalar de cada uno.

Tomemos $\sigma = id$ . Primera forma fundamental de $\sigma$ es $(1,0,1)$ .

Ahora Primera forma fundamental de $f \circ \sigma$ es $\left( (u_x^2 + v_x^2), u_x u_y + v_x v_y, (u_y ^2 + v_y^2) \right)$ .

Así que para la conformidad lo que necesitamos es $u_x ^2 + v_x ^2 = u_y^2 + v_y ^2$ y $u_xu_y + v_xv_y = 0$ .

Nótese que la ecuación de Cauchy-Riemann garantiza eso y de hecho esas ecuaciones ofrecen la ecuación de Cauchy-Riemann (con la suposición extra de que la orientación de los ángulos también debe ser preservada).

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