Su integral es
$$ \int_0^{\infty} \frac{x^{7/5}}{1+x^2} \frac{dx}{x}. $$
La sustitución de $u=x^2$, $du/u=2dx/x$, la integral se convierte en
$$ \frac{1}{2}\int_0^{\infty} \frac{u^{7/10}}{1+u} \, du $$
Ahora,
$$ \frac{1}{1+u}= \int_0^{\infty} e^{-(1+u)\alpha} \, d\alpha, $$
y intercambiando el orden de integración da
$$ \frac{1}{2}\int_0^{\infty} e^{-\alpha} \left( \int_0^{\infty} u^{7/10-1} e^{-\alpha u} \, du \right) \, d\alpha $$
Cambio de variables en el interior de la integral de la muestra tiene un valor $\alpha^{-7/10}\Gamma(7/10)$. Hacemos entonces
$$ \frac{\Gamma(7/10)}{2} \int_0^{\infty} \alpha^{3/10-1} e^{-\alpha} \, d\alpha = \frac{\Gamma(7/10)}{2}\Gamma(3/10) = \frac{\pi}{2\sin{(3\pi/10)}}, $$
la que se realice por cualquier arcano de la trigonometría que tiene a la mano.
Por otro lado, hay una forma más directa de llegar a la relación
$$ \int_0^{\infty} \frac{x^{s-1}}{1+x} \, dx = \frac{\pi}{\sin{\pi s}}, \quad 0<\Re(s)<1. $$
Dividir la integral en dos a $x=1$:
$$ \int_0^{1} \frac{x^{s-1}}{1+x} \, dx + \int_1^{\infty} \frac{x^{s-1}}{1+x} \, dx. $$
Ahora establezca $u=1/x$ en la segunda integral, y nos encontramos con
$$ \int_0^{1} \frac{x^{s-1}}{1+x} \, dx + \int_0^{1} \frac{u^{1-s-1}}{1+u} \, du = \int_0^1 \frac{x^{s-1}+x^{-s}}{1+x} \, dx. $$
Y ahora vamos a utilizar un truco que vi en algunos de G. H. Hardy trabajo: ampliar el denominador una potencia de serie y cambiar el orden de integración (podemos comprobar esto es legal, más que suficiente):
$$ \int_0^1 \frac{x^{s-1}+x^{-s}}{1+x} \, dx = \sum_{n=0}^{\infty} (-1)^n \int_0^{\infty} (x^{n+s-1}+x^{n-s}) \, dx $$
Haciendo la integral da
$$ \int_0^1 \frac{x^{s-1}+x^{-s}}{1+x} \, dx = \sum_{n=0}^{\infty} (-1)^n \left( \frac{1}{n+s} + \frac{1}{n-s+1} \right) $$
El desplazamiento de la segunda términos por uno (que se puede comprobar es bueno por trucating las sumas, nos encontramos con
$$ \int_0^{\infty} \frac{x^s}{1+x} \, dx = \frac{1}{s} + \sum_{n=1}^{\infty} (-1)^n \left(\frac{1}{s+n}+\frac{1}{s-n} \right), $$
que es una expresión muy conocida por $\pi\csc{\pi s}$. (Que en realidad es lo que Hardy dice. Usted puede obtener usando series de Fourier, y así evitar tanto el análisis complejo y la función Gamma completo.)