Estoy portar las ecuaciones de Maxwell a una curva el espacio-tiempo y estoy teniendo problemas para conciliar el tensor y formas de tratamientos. Creo que el problema se reduce a un malentendido de mi parte sobre el exterior de la derivada covariante en lugar de sólo el exterior de derivados, pero eso es sólo una conjetura. Así, en el espacio-tiempo de Minkowski tenemos
$$ F_{\mu \nu} = A_{\nu,\mu}-A_{\mu\nu}\text{, }F_{[\mu \nu , \kappa]}=0 $$
y
$$ F=\text{d}\text{, }\text{d}F=0, $$
la equivalencia de que es fácil de demostrar. Sin embargo, supongamos que estamos trabajando en la curva el espacio-tiempo. Tenemos
$$ F_{\mu \nu} = A_{\nu;\mu}-A_{\mu;\nu}\text{, }F_{[\mu \nu ; \kappa]}=0. $$
Sin embargo, la relación de los coeficientes en la covariante derivados perfectamente cancelar, por lo tanto el tensor de expresiones son equivalentes entre sí. Sin embargo, supongamos que hemos de intentar poner en el espacio plano de las formas de expresión en el espacio-tiempo curvo, girando el exterior derivado en un exterior derivada covariante. Empezamos con
$$F = \text{d}_DA$$
y, a continuación, (ingenuamente?) encontrar
$$ \text{d}_DF =\text{d}_D \text{d}_D = \Omega \wedge \neq 0 $$
donde $\Omega$ es la curvatura de la 2-forma. Así que de repente el tensor y formas de métodos parecen dar versiones diferentes de las leyes de Maxwell. Es que uno no está obligado a emplear la covariante exterior derivado en esta situación? Tal vez estoy seriamente falta algo, pero parece que el exterior de la derivada covariante es mucho menos mencionar que en la relatividad, si es necesario implementar formas en todo en curvas colectores! La estrella de Hodge curso contiene información acerca de la métrica, pero parece como aquí llegamos a una incoherencia antes de la necesidad de invocar a encontrar las otras dos las ecuaciones de Maxwell.
Gracias por la comprensión.