Resolver $$\int \limits_{0}^{\infty} \frac{\cos(x)}{\cosh(x)} dx$$ sin una integración compleja.
Esta integral se puede resolver muy fácilmente con la integración de contornos, pero ¿cómo se puede resolver sin dar una vuelta por el plano complejo?
Resolver $$\int \limits_{0}^{\infty} \frac{\cos(x)}{\cosh(x)} dx$$ sin una integración compleja.
Esta integral se puede resolver muy fácilmente con la integración de contornos, pero ¿cómo se puede resolver sin dar una vuelta por el plano complejo?
La integración por partes dos veces da como resultado $$ \begin{align} \int_0^\infty\cos(x)e^{-ax}\,\mathrm{d}x &=a\int_0^\infty\sin(x)e^{-ax}\,\mathrm{d}x\\ &=a-a^2\int_0^\infty\cos(x)e^{-ax}\,\mathrm{d}x\\ &=\frac{a}{a^2+1}\tag{1} \end{align} $$ donde la última línea es la media de la integral original y la tercera integral ponderada por $a^2$ y $1$ . $$ \begin{align} \int_0^\infty\frac{\cos(x)}{\cosh(x)}\,\mathrm{d}x &=2\int_0^\infty\cos(x)\sum_{k=0}^\infty(-1)^ke^{-(2k+1)x}\,\mathrm{d}x\tag{2}\\ &=2\sum_{k=0}^\infty(-1)^k\frac{2k+1}{(2k+1)^2+1}\tag{3}\\ &=\sum_{k=1}^\infty(-1)^k\left(\frac1{2k+1+i}+\frac1{2k+1-i}\right)\tag{4}\\ &=\frac12\sum_{k=0}^\infty(-1)^k\left(\frac1{k+\frac{1+i}2}-\frac1{-k-1+\frac{1+i}2}\right)\tag{5}\\ &=\frac12\sum_{k=0}^\infty\frac{(-1)^k}{k+\frac{1+i}2}+\frac12\sum_{k=-\infty}^{-1}\frac{(-1)^k}{k+\frac{1+i}2}\tag{6}\\ &=\frac12\sum_{k=-\infty}^\infty\frac{(-1)^k}{k+\frac{1+i}2}\tag{7}\\ &=\frac\pi2\csc\left(\pi\frac{1+i}2\right)\tag{8}\\[6pt] &=\frac\pi2\mathrm{sech}\left(\frac\pi2\right)\tag{9} \end{align} $$ Explicación:
$(2)$ : $\frac2{\large e^x+e^{-x}}=2\sum\limits_{k=0}^\infty(-1)^ke^{-(2k+1)x}$
$(3)$ : aplicar $(1)$
$(4)$ : fracciones parciales
$(5)$ : traiga el $\frac12$ por delante y reescribir el segundo término
$(6)$ : reindexar la segunda suma
$(7)$ Combinar las sumas
$(8)$ : utilizar la ecuación $(7)$ de esta respuesta y $\pi\csc(\pi x)=\pi\cot(\pi x/2)-\pi\cot(\pi x)$
$(9)$ : $\sin(\frac\pi2+\frac\pi2i)=\sin(\frac\pi2)\cosh(\frac\pi2)+i\cos(\frac\pi2)\sinh(\frac\pi2)=\cosh(\frac\pi2)$
Ampliar $ \operatorname{sech}{x} $ en una serie infinita en $e^{-x}$ : $$ \frac{2}{e^x(1+e^{-2x})} = 2 \sum_{k=0}^{\infty} (-1)^k e^{-(2k+1)x} $$ Si se intercambia el orden de integración, se obtienen integrales de la forma $$ \int_0^{\infty} e^{-\alpha x} \cos{x} \, dx, $$ que se puede realizar mediante integración por partes, para evitar totalmente los números complejos, con el resultado $ \alpha/(1+\alpha^2) $ . Por lo tanto, la integral es igual a $$ \sum_{k=0}^{\infty} (-1)^k \frac{1+2k}{1+2k+2k^2}. $$
Bien, y ahora es el momento, una vez más, de las "Funciones especiales y la oración". Utilizando los trucos habituales, se pueden expresar sumas infinitas en términos de la función digamma de la siguiente manera: primero, escribir el sumando en fracciones parciales como $$ \frac{1+2k}{1+2k+2k^2} = \frac{1}{2} \left( \frac{1}{k+a} + \frac{1}{k+a^*} \right), $$ donde $a$ es la raíz compleja del denominador, $(1+i)/2$ . Ahora tenemos la identidad $$ \sum_{k=0}^{K} \frac{1}{k+a} = \psi(K+a+1)-\psi(a+1), $$ donde $\psi = (\log{\Gamma})'$ como siempre. Sin embargo, esto no es suficiente: tenemos que lidiar con la $(-1)^k$ . Esto lo hacemos dividiendo en los casos pares e Impares: un poco de álgebra muestra que el resultado que queremos es $$ \sum_{k=0}^K \frac{(-1)^k}{k+a} = \frac{1}{2} (-1)^K \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{K}{2}+1\right)} -\frac{1}{2} (-1)^K \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{K}{2}+\frac{1}{2}\right)} -\frac{1}{2}\psi{\left(\frac{a}{2}\right)} +\frac{1}{2} \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{1}{2}\right)}. $$
Ahora bien, esta suma converge realmente por comparación con la serie armónica alterna, cuyos detalles omito. Por lo tanto, podemos tomar el límite como $k \to \infty$ . El problema es qué pasa con los términos $$ \frac{1}{2} (-1)^K \left( \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{K}{2}+1\right)} - \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{K}{2}+\frac{1}{2}\right)} \right), $$ pero un ligero abuso de la aproximación de Stirling muestra que este término es $O(\log{n}-\log{(n+1/2)})=o(1)$ Así que, de hecho, podemos deshacernos de él. Por lo tanto, la respuesta es $$ -\frac{1}{4}\psi{\left(\frac{a}{2}\right)} +\frac{1}{4} \psi{\left(\frac{a}{2}+\frac{1}{2}\right)} + c.c., $$ porque tenemos una mitad en las fracciones parciales. Entonces tenemos que calcular $$-\frac{1}{4} \psi{\left(\frac{1}{4}+\frac{i}{4}\right)} +\frac{1}{4} \psi{\left(\frac{3}{4}+\frac{i}{4}\right)} -\frac{1}{4} \psi{\left(\frac{1}{4}-\frac{i}{4}\right)} +\frac{1}{4} \psi{\left(\frac{3}{4}-\frac{i}{4}\right)},$$ pero mirando esto durante el tiempo suficiente, puedes emparejar los términos para poder aplicar la identidad $$ \psi(z)-\psi(1-z) = -\pi \cot{\pi z}, $$ que te da $$ \frac{1}{4} \pi \cot \left(\left(\frac{1}{4}+\frac{i}{4}\right) \pi \right)+\frac{1}{4} i \pi \coth \left(\left(\frac{1}{4}+\frac{i}{4}\right) \pi \right), $$ y aplicando algunas identidades trigonométricas finalmente se resuelve en la forma $$ \tfrac{1}{2}\pi \operatorname{sech}{\tfrac{1}{2}\pi}, $$ que afortunadamente es la respuesta correcta.
La integral es igual a
$$\begin{align}2 \int_0^{\infty} dx\, e^{-x} \frac{\cos{x}}{1+e^{-2 x}} &= 2\sum_{k=0}^{\infty} (-1)^k \int_0^{\infty} dx \, e^{-(2 k+1) x} \cos{x} \\ &= 2\operatorname{Re} \sum_{k=0}^{\infty}\frac{(-1)^k}{2 k+1-i}\\ &= 2\sum_{k=0}^{\infty} (-1)^k \frac{2 k+1}{(2 k+1)^2+1}\\ &= \sum_{k=-\infty}^{\infty} (-1)^k \frac{2 k+1}{(2 k+1)^2+1}\\ &=-\pi \sum_{\pm} \operatorname*{Res}_{z=\frac{-1\pm i}{2}}\frac{(2 z+1) \csc{\pi z}}{(2 z+1)^2+1} \\ &= \frac{\pi}{2} \left [ \frac1{\sin{\left ( \frac{\pi}{2} - \frac{\pi i}{2}\right )}} + \frac1{\sin{\left ( \frac{\pi}{2} + \frac{\pi i}{2}\right )}}\right ]\\ &= \frac{\pi}{2 \cosh{(\pi/2)}}\end{align}$$
Creo que algo raro le ha pasado a tu $k=0$ plazo cuando se amplía la suma. De hecho, el sumando no es simétrico, por lo que creo que probablemente se necesite más detalle ahí. En segundo lugar, no has evitado realmente la integración del contorno aquí. :)
Si se quiere evitar el último paso con el cálculo de residuos, basta con observar que la serie puede interpretarse como una determinada serie de Fourier en un punto determinado.
Tenemos \begin{align} I & = \int_0^{\infty} \dfrac{\cos(x)}{\left(\dfrac{e^x+e^{-x}}2 \right)}dx = \int_0^{\infty}2e^{-x} \cdot \dfrac{\cos(x)}{1+e^{-2x}}dx = \sum_{k=0}^{\infty}2(-1)^k\int_0^{\infty}e^{-(2k+1)x}\cos(x)dx\\ & = 2\sum_{k=0}^{\infty}(-1)^k f_k \end{align} donde \begin{align} f_k & = \int_0^{\infty}e^{-(2k+1)x}\cos(x)dx = \sum_{l=0}^{\infty}\dfrac{(-1)^l}{(2l)!} \int_0^{\infty} e^{-(2k+1)x}x^{2l}dx = \sum_{l=0}^{\infty}\dfrac{(-1)^l}{(2l)!} \int_0^{\infty} e^{-t}\dfrac{t^{2l}dt}{(2k+1)^{2l+1}}\\ & = \sum_{l=0}^{\infty}\dfrac{(-1)^l}{(2l)!} \cdot \dfrac{\Gamma(2l+1)}{(2k+1)^{2l+1}} = \dfrac1{2k+1} \sum_{l=0}^{\infty} \left(-\dfrac1{(2k+1)^2}\right)^l = \dfrac1{2k+1} \cdot \dfrac1{1+\dfrac1{(2k+1)^2}}\\ & = \dfrac{(2k+1)}{(2k+1)^2+1} \end{align} Por lo tanto, tenemos $$I = 2\sum_{k=0}^{\infty}(-1)^k \dfrac{(2k+1)}{(2k+1)^2+1} = \dfrac{\pi}{2\text{cosh}(\pi/2)}$$
Es de suponer que el OP también querría ver cómo se evalúa la suma sin un análisis complejo.
Se puede demostrar mediante ecuaciones diferenciales que $\frac{1}{\cosh x}$ es casi un punto fijo de la transformada de Fourier, lo que significa que $$ \mathscr{F}\left(\frac{1}{\cosh x}\right) = \sqrt{\frac{\pi}{2}}\,\frac{1}{\cosh\frac{\pi s}{2}}$$ según la elección estándar de Mathematica de las constantes de normalización.
Del mismo modo, en el sentido de las distribuciones $$ \mathscr{F}\left(\cos x\right) = \sqrt{\frac{\pi}{2}}\,\left[\delta(s-1)+\delta(s+1)\right]$$ por lo que, por paridad, se deduce que $$ \int_{0}^{+\infty}\frac{\cos x}{\cosh x}\,dx = \frac{1}{2}\int_{\mathbb{R}}\frac{\cos x}{\cosh x}\,dx = \frac{\pi}{2}\cdot\left.\frac{1}{\cosh\frac{\pi s}{2}}\right|_{s=1} = \frac{\pi}{2\cosh\frac{\pi}{2}} = \frac{\pi e^{\pi/2}}{e^\pi-1}.$$
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