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Rangos de interacción en el Modelo Estándar - Electrodinámica vs QCD

Como ya sabrán, el Modelo Estándar de la física puede ser visto como un $U(1)\times SU(2)\times SU(3)$ teoría gauge donde cada grupo de simetría da cuenta de diferentes campos de fuerza.

El comportamiento para el campo de fuerza de una carga "puntual" en los casos más simples de este modelo, la interacción electromagnética expresada como abeliana (los elementos se conmutan) $U(1)$ teoría, es bien conocida y cae como $r^{-2}$ y es proporcional a la carga total de la fuente. Se afirma que esta fuerza es de largo alcance ya que sólo cae polinómicamente.

Ahora bien, el sistema para las otras interacciones, las débiles y las fuertes, es mucho más complicado ya que los grupos subyacentes no son abelianos lo que hace que el problema sea intrínsecamente no lineal como se puede ver en las ecuaciones de Yang-Mills, $F = DA, DF = 0$ y su contraparte dual. En contraste con el electromagnetismo, el rango de interacción cae bastante rápido y se conocen diferentes potenciales para describir diferentes fenómenos.

Mi pregunta es:

¿Se puede ver directamente (por ejemplo, a partir del carácter no abeliano del grupo) que el decaimiento del campo de fuerza debe ser más rápido que para la electrodinámica?

Gracias de antemano.

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Templar Puntos 2164

@Moshe: Como sabrás, cuando la gente no es capaz de manejar las teorías cuánticas de campo en algunos límites tiende a formar muchos prejuicios sobre cómo debe salir algo. Esta es la situación de la brecha de masa en la teoría de Yang-Mills. Puedes leer este puesto para tener una idea correcta de la situación actual sobre esta cuestión y, por supuesto, si eres capaz de encontrar algunos puntos insatisfactorios en ese trabajo, publicado en revistas respetuosas y con una intervención de Terry Tao, estaré encantado de escucharte. Por otro lado, el trabajo que comentas es antiguo, no publicado y superado por el 0907.4053 [math-ph] que aparecerá en el Journal of Nonlinear Mathematical Physics.

8voto

Philippe Gerber Puntos 181

El panorama es un poco más complicado. El decaimiento de la interacción débil tiene que ver con que los propagadores sean o no masivos, no con la abelianidad. El decaimiento de la fuerza fuerte tiene que ver con confinamiento .

Ruptura espontánea de la simetría

El grupo para la teoría electrodébil es $SU(2) \times U(1)$ . Aquí hay cuatro bosones gauge. A energías suficientemente altas, todos ellos carecen de masa (y por tanto proporcionan interacciones de largo alcance) y se transforman entre sí. Pero en la naturaleza podemos observar interacciones débiles (lo que significa que tienen propagadores masivos que decaen rápidamente). Esto se debe a que el grupo anterior es rotura espontánea a energías suficientemente bajas por Mecanismo de Higgs .

En la imagen más simple, hay cuatro campos escalares de Higgs. Tres de ellos se acoplan a los bosones gauge (originalmente sin masa) y se obtiene la masa $W^-, W^+, Z$ . Estos forman $SU(2)$ . Pero tenga en cuenta que se trata de una $SU(2)$ que el original (es decir, también contiene parte del cuarto bosón gauge del original $U(1)$ . Queda uno de los campos de Higgs (es el que se busca en el LHC). También se obtiene el fotón, que no tiene masa.

(Nótese que este modelo no es una consecuencia de una teoría particular. Se construyó teniendo en cuenta todas las observaciones y esta es la forma más natural de hacerlo).

Ahora bien, los bosones débiles son muy pesados y decaen rápidamente. Sólo están presentes en las interacciones reales como partículas virtuales.

Confinamiento

La otra parte del modelo estándar es $SU(3)$ . Los gluones son partículas sin masa, por lo que se propagan a la velocidad de la luz. La diferencia con respecto a $U(1)$ caso es que la teoría de campo no es libre (excepto a altas energías donde la teoría posee un libertad asintótica ) y así el modelo tiene una dinámica complicada también si no hay cargas. Pero aquí entra en juego la renormalización. Te dice que a medida que la energía relevante con la que tratas es demasiado baja, el acoplamiento fuerte diverge. Así que no puedes separar los quarks. Si lo intentas, sólo crearás chorros de hadrones .

Interacciones nucleares

Por lo tanto, cuando se habla de desintegración del campo de fuerza fuerte, en realidad se debe hablar de la fuerza nuclear entre los nucleones (protones y neutrones). Esta es una interacción efectiva que está mediada por pionero $\pi$ . Los piones son masivos y se describen mediante Potencial de Yukawa que efectivamente decae exponencialmente.

4voto

Esta es una pregunta muy bonita. Efectivamente, hay una forma sencilla de ver que una teoría no abeliana tendrá un alcance más corto que una abeliana.

La acción de una teoría gauge, contiene genéricamente términos de la forma $ Tr[F F] $ o $ Tr[F \star F] $ , donde $ F $ es la curvatura o intensidad de campo de la conexión gauge. Para una conexión abeliana $A_\mu$ la intensidad del campo es de la forma

$$ F_{\mu\nu} = \partial_{[\mu}A_{\nu]} $$

donde el $ [ \dots ] $ representa la antisimetrización sobre los índices dentro de los paréntesis.

En consecuencia, el $F^2$ Los términos de tipo en la acción son de la forma

$$ F^2 \sim (\partial A) (\partial A) $$

Para una conexión no abeliana $A_\mu^I$ , donde $I$ es ahora un índice en el álgebra de mentira de algún grupo no abeliano, tenemos:

$$ F^I_{\mu\nu} = \partial_{[\mu}A^I_{\nu]} + f^I_{JK}[A^J_\mu,A^K_\nu] $$

donde $ f_{IJK} $ son los constantes de estructura del grupo en cuestión.

En consecuencia, el $ \mathcal{O}(F^2) $ en la acción contienen ahora términos de la forma

$$ (\partial A) A^2 \textrm{ and } A^4 $$

Se trata de términos de autointeracción que, en general, dotarán a la conexión $A^I_\mu$ con una masa - en una fase adecuada de ruptura de simetría de la teoría. Y una partícula gauge masiva conduce a interacciones de corto alcance (y/o de confinamiento).

Eso es lo esencial. Es probable que haya otras formas de abordar el problema, pero ésta es la que conozco mejor.


En respuesta a algunos comentarios, me gustaría citar la siguiente línea de los Jaffe-Witten papel introduciendo el problema de Yang-Mills como parte del premio Clay de matemáticas:

" ... Una visión de la brecha de masa en la teoría de Yang-Mills sugiere que podría surgir del potencial cuártico $(A \wedge A)^2$ en la acción, donde $ F = dA + g A \wedge A $ , véase [11], y puede estar ligado a la curvatura en el espacio de conexiones, ver [44].

La referencia [11] citada en la línea anterior es una papel de Feynman donde estudia la teoría gauge SU(2) en 2+1 dimensiones y concluye que la invariancia gauge dicta la presencia de una brecha de masa.

Se puede discutir sobre los puntos fijos y las fases y demás a diferentes temperaturas. Pero a menos que tengas algo que supere a Jaffe, Witten y Feynman, supongo que es seguro concluir que la conjetura intuitiva de @robert de que la naturaleza no lineal de la teoría gauge no abeliana es responsable de su carácter de corto alcance/masivo/confinado es justo el objetivo.

4voto

Las no linealidades y la naturaleza de corto alcance de la fuerza son completamente independientes. Se pueden tener teorías abelianas de corto alcance (busque el modelo abeliano de Higgs) y teorías de interacción no lineal de largo alcance (por ejemplo, la gravedad). La misma teoría puede tener más de una fase (dependiendo de la temperatura y otros parámetros de control) en la que las fuerzas son de largo alcance o no, todo depende de los detalles.

1voto

David J. Sokol Puntos 1730

Puede haber tres tipos de r -dependencias de la interacción: V( r ), elástico efectivo U( r ), y un W( r ) derivada de una sección transversal inclusiva; véase aquí y en mi weblog.

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