Estoy seguro que la respuesta es sí, pero ¿cómo se muestra? Normalmente para un spin-1/2 solo hay un operador de tiempo de reversión: $-i \sigma_y \hat{K}$ $\sigma_y$ es la segunda matriz de Pauli donde y $\hat{K}$ es el operador verbal. ¿Cómo se generaliza esto a dos vueltas?
Estoy pensando si es o no interacciones como intercambio ($J \hat{S}_1 \cdot \hat{S}_2$) o la interacción hiperfina (Fermi de contacto: $a \hat{S} \cdot \hat{I}$) romper la simetría de la revocación del tiempo.
Creo que la respuesta debe ser "no".
Porque cuando se introduce el antiunitary tiempo de reversión(TR) opeartor $T$ spin-sistema, debe satisfacer $T\mathbf{S}_iT^{-1}=-\mathbf{S}_i$ desde el angular momentum debe ser signo invertido en virtud de TR(debido a la clásica de la correspondencia). Por lo tanto, spin-spin interacciones como $\mathbf{S}_i\cdot\mathbf{S}_j$ son invariantes bajo TR.
El TR operador $T$ $N$- spin-$1/2$ sistema tiene una forma de $T=(-i)^N\sigma_1^y\sigma_2^y...\sigma_N^yK$ donde $K$ es la conjugación del operador. Usted puede comprobar fácilmente que $T$ es antiunitary y satisfacer $T\mathbf{S}_iT^{-1}=-\mathbf{S}_i$. Además, $T^2=(-1)^N$, por lo que para impar-número de spin sistema(incluyendo el giro único caso), si el Hamiltoniano tiene TR simetría, a la que llegaremos en el conocido teorema de Kramers.
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