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¿Qué representan los elementos no diagonales del tensor métrico?

Para ciertas métricas en relatividad general, el tensor métrico $g_{{\alpha}{\beta}}$ no es una matriz diagonal. Por ejemplo, la matriz Alcubierre métrico viene dado por

$$ds^2 = -dt^2 + [dx - V_s(t) f(r_s) dt]^2 + dy^2 + dz^2.$$

La matriz correspondiente a esta métrica es

$$ g_{{\alpha}{\beta}}=\begin{pmatrix} V_s(t)^2f(r_s)^2 - 1 & -V_s(t) f(r_s) &0 &0 \\ -V_s(t) f(r_s) & 1 & 0& 0 \\ 0 & 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 1 \end{pmatrix} $$

que no es diagonal. Por otra parte, la métrica de Schwarzchild no tiene términos cruzados: $${ds}^{2} = \left(1 - \frac{r_s}{r} \right) c^2 dt^2 - \left(1-\frac{r_s}{r}\right)^{-1} dr^2 - r^2 \left(d\theta^2 + \sin^2\theta \, d\varphi^2\right)$$

Espero que se pueda encontrar un sistema de coordenadas en el que la métrica de Alcubierre esté diagonalizada. Sin embargo, en los sistemas de coordenadas donde existen los elementos no diagonales, ¿hay un significado más profundo de lo que representan los términos cruzados?

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Si el tensor métrico no está diagonalizado, es posible que el determinante desaparezca en un punto dado, lo que permitiría la existencia de un sistema de coordenadas degenerado.

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¿Por qué esperar que el tensor métrico siempre ser diagonal? El tensor métrico es tal que el producto escalar $\sigma(u,v) = g_{\alpha\beta}u^{\alpha}v^{\beta}$ a menos que siempre estés en una base ortogonal, no es necesario que los términos diagonales desaparezcan.

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Kevin Zhou Puntos 1670

En un punto, los elementos no diagonales del tensor métrico simplemente dicen que su sistema de coordenadas no es ortogonal. Por ejemplo, si utiliza $\hat{x}$ y $\hat{x} + \hat{y}$ como su base en el plano, la métrica resultante tiene un término cruzado.

Como el tensor métrico es simétrico, siempre se puede diagonalizar en un solo punto, así que no es muy interesante. La cuestión interesante es ver si se puede encontrar un sistema de coordenadas que diagonalice la métrica en cada punto; esto tiene un significado físico.

Supongamos que pudieras encontrar un sistema de coordenadas en el que no hubiera $dt dx^i$ términos cruzados y sin dependencia temporal. Entonces la métrica es invariante bajo inversión temporal, ya que el tiempo sólo aparece a través de $dt^2$ . Esto funciona para la métrica de Schwarzschild, ya que el agujero negro está ahí sentado sin hacer nada.

Por el contrario, si tu situación no es estática, no puedes diagonalizar la métrica en todas partes. Por ejemplo, en la métrica de Kerr para un agujero negro en rotación, hay una $dt d\phi$ término cruzado de la rotación. En su métrica, hay un $dt dr$ término cruzado debido al movimiento del impulsor Alcubierre/"burbuja warp".

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Si se puede encontrar un sistema ortogonal en cada punto, ¿por qué no se pueden combinar estos sistemas en un sistema global que sea ortogonal en cada punto? Pienso en el plano 2 de Euclides. Después de definir la coordenada radial r, se define (en cada punto) una coordenada angular que sea ortogonal a r, y luego se combinan todas. Esta coordenada angular apuntará a una dirección diferente en cada punto, pero eso está bien.

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@Arik Sólo puedes hacer eso cuando tu espaciotiempo no tiene curvatura. Piensa en intentar hacer lo mismo en la Tierra: es imposible porque la superficie terrestre es curva.

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Puedo hacerlo en la Tierra igualmente. Primero defino la coordenada 'radial' (en realidad la latitud, pero en realidad es una coordenada radial), y luego, en cada punto, defino la coordenada angular 'phi' (la longitud). Funciona perfectamente. (¿Cómo se escribe ese signo 'at' al principio del comentario? a mí no me funciona)

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