En primer lugar, no es verdad que nada se rompe por cualquier masa en el Modelo Estándar. A causa de la "renormalization grupo de los flujos", es decir, la dependencia de los acoplamientos en la energía característica de las escalas, la mayoría de los valores de la masa del Higgs son inconsistentes e implica que la teoría se rompe casi inmediatamente en altas energías.
En particular, incluso la masa de 126 GeV visto en el LHC implica que el potencial se vuelve ilimitado desde abajo en la escala de energías por debajo de la escala de Planck, ver p.ej.
http://motls.blogspot.com/2012/10/higgs-living-near-cliff-of-instability.html?m=1
126 GeV es demasiado ligero para el Modelo Estándar – demasiado bajo el cuarto grado de acoplamiento, vulnerables al riesgo de ir a la negativa. Incluso si no hay inestabilidad, el Modelo Estándar sería naturalmente predecir $m_h\sim \Lambda$ cuando la letra griega indica la máxima escala de la energía, donde algunos de los nuevos física existe, probablemente la escala de Planck. El hecho de que el bosón de Higgs es mucho más ligero es un signo de ajuste fino y ha sido generalmente se cree que una explicación – nueva física cerca de la masa del Higgs – debe existir para "explicar" la sintonía fina – el LHC no parecen confirmar esta creencia, al menos hasta ahora.
Ahora el MSSM problema
El sector de Higgs en el MSSM es aún más limitados, ya que no es la inserción y uno no puede insertar el cuarto grado de acoplamiento de la partícula de Higgs, $\lambda h^4/4$, a mano, por lo que no se puede ajustar libremente el valor del coeficiente de $\lambda$ – y es este el coeficiente que determina la masa del Higgs (una función creciente de $\lambda$) dado un fijo de Higgs vev. Eso es debido a que el campo de Higgs es una cargada quirales superfield y uno no puede escribir cualquiera de los términos para la superpotenciales etc. que lo haría. Por ejemplo, el superpotenciales $W$ que se iba a producir una cuártica $V$ tendría que ser cúbica en $h$ pero cúbicos expresiones en un campo electrodébil cargos claramente no puede ser gauge invariantes.
Debido a la simetría inducida por las restricciones impuestas por la supersimetría en el quirales superfields, la cuártica acoplamientos venir de un lugar específico, es decir, el $D^2$ términos en el potencial de la "cuadrado" supersimétricas términos del tipo de $h^\dagger e^V h$ que tiene que estar allí con un fijo coeficiente debido a que son necesarios para hacer de la $h$ cinética términos invariante gauge. En consecuencia, el coeficiente de $h^4$ términos (de varios tipos que involucra a $h_u$ o $h_d$) no es un nuevo $\lambda$, pero es una combinación de las medidor de acoplamientos $g^2$$g^{\prime 2}$. Sabemos lo que aproximadamente son, desde el W-bosón Z y bosón de masas, y son sólo un poco más pequeño que el "orden". En consecuencia, la partícula de Higgs, cuártica acoplamientos son también "sólo un poco más pequeño" que de orden uno y la masa del Higgs debe estar cerca de la partícula de Higgs, vevs, demasiado.
Para el cálculo preciso, uno tiene que diagonalize la masa del Higgs matrices, y así sucesivamente, pero el árbol a nivel de las desigualdades uno puede obtener incluir $m_{h_0}\leq m_A$, $m_{h_0}\leq m_Z$, $m_{H^\pm}\geq m_W$, y a los demás. Aquellos que predicen una luz muy ligero de Higgs, pero casi ilimitado pesados, más pesados de Higgs. Sin embargo, uno de bucle correcciones ya permiten a $m_{h_0}$ a ser elevado significativamente por encima de la Z-bosón de masa.
Ver también un nuevo texto que escribí acerca de la construcción de supersimétricas Lagrangians:
http://motls.blogspot.com/2012/11/supersymmetric-lagrangians.html?m=1
