En el nivel cuántico-mecánico este artículo respalda la respuesta de Luboš Motl de que un solo fotón, independientemente de la longitud de onda y la energía, siempre está polarizado circularmente, ya sea en la dirección de las agujas del reloj o en sentido contrario cuando se mide.
La pregunta, que se basa en la fase, fue marcada como respondida hace muchos años, sin embargo, el debate continúa sobre cómo se ve realmente un solo fotón "en vuelo", es decir, antes de ser medido. La paradoja es que la medición colapsa la función de onda. Tratando de trabajar alrededor de esta paradoja, Radosław Chrapkiewicz y otros publicaron "Hologram of a single photon" en Nature en julio de 2016, la versión de pre-publicación (gratuita) aquí.
Los autores comienzan su artículo reconociendo lo desafiante que es recuperar información que caracteriza un fotón debido a la "fase global completamente indeterminada derivada de la perfecta simetría rotacional de sus funciones de Wigner en el espacio de fases."
Diseñaron un experimento para medir la información de más de 2000 fotones individuales que llegaron con el tiempo, donde cada fotón detectado era uno de un par de fotones entrelazados en polarización. Los resultados acumulados construyeron un holograma que según ellos representa más de cerca a un solo fotón:
Al menos, la representación holográfica de un solo fotón se suma a las ilustraciones comúnmente vistas de la luz-también utilizadas a veces para representar un solo fotón- que datan de la era de James Clerk Maxwell y todavía se usan ampliamente hoy en día, y que algunos encuentran confusas e intuitivas:
Incluso si funciona para una superposición de al menos dos fotones, es mucho menos claro cómo podría representar a un solo fotón ya que se parece más a una onda estacionaria que a una onda viajera. Para los lectores que se preguntan cómo ambos campos eléctricos y magnéticos de una onda viajera pueden ser simultáneamente cero para varios fotones vean esta pregunta y sus respuestas.
Dado que los lectores de esta pregunta están más interesados en la representación de fotones individuales, la siguiente ilustración helicoidal (o su espejo) es, según el primer artículo referenciado, una representación más útil de un fotón individual:
Las representaciones de un solo fotón, si la vista de "siempre polarizado circularmente" es la correcta, revelan que las proyecciones en cada plano se dibujarían de manera más precisa si estuvieran desplazadas 1/4 de longitud de onda una de la otra:
Sin embargo, si se aplica a fotones individuales, todos los dibujos implican una longitud infinita para los fotones individuales, lo cual no es respaldado por experimentos, recordándonos que todas las ilustraciones tienen limitaciones.
Este artículo afirma que el debate se inclina en la dirección opuesta, que los experimentos prueban que los fotones individuales pueden ser absolutamente polarizados linealmente.
@darkblue aceptó una respuesta "no" hace casi 7 años, sin embargo, parece más probable que el debate continuará, y con suerte agregar nuevos resultados experimentales ayudará a proporcionar un contexto equilibrado a los futuros preguntadores de la misma pregunta.
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Para lo que vale, ese preprint no está publicado y no llegó a formar parte de la edición especial a la que fue enviado. Eso no invalida la ciencia, pero es una bandera de advertencia a tener en cuenta.
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@darkblue si $c_{\vec{k}}^{R/L}$ es el operador de creación de un fotón con momento $\vec{k}$ y helicidad $R/L$, prueba este operador de creación ahora (y demuestra que es un operador de creación): $(c_{\vec{k}}^{L}-c_{\vec{k}}^{R})/\sqrt{2}$. Te recomiendo que estudies la segunda cuantización basada en la mecánica cuántica. La segunda cuantización es simplemente una mejor manera de tratar con sistemas cuánticos, y en algunos casos la única manera (cuando el número de partículas no conmuta con algunos observables)
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@darkblue En la relatividad especial, el número de partículas de masa $m$ no conmuta con observables distribuidos en cajas pequeñas ($~\frac{\hbar}{mc}$). Por lo tanto, se necesita una segunda cuantización.
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@Nogueira Sobre tus cajas pequeñas: Yo argumentaría que este es un problema de primera cuantización. Al hablar de "partículas con masas en SR" te estás fijando en el espacio de momentos. Luego hablas del espacio de posiciones al decir cajas de espacio. Obviamente no va a conmutar, pero no por el número de partículas. Tu mala elección de base no es una razón lo suficientemente buena como para justificar la necesidad de la segunda cuantización (un salto conceptual en un espacio de funciones más alto). Creo que el experimento propuesto en el artículo es el análogo de los experimentos de Bell pero para la segunda cuantización, una forma de saber si el salto es necesario.
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@Nogueira Creo que puedo conceptualizar las cuantizaciones correctamente. Supongamos que tenemos un conjunto S , f : S -> S , g : L2(S) -> L2(S) , h : L2( L2 (S) ) -> L2( L2( S ) ) , entonces Hay varias formas interesantes en las que podríamos muestrear de S Comenzamos eligiendo un s0 en S, luego f^n (s0 ) . O podríamos comenzar eligiendo ls0 en L2(S) luego g^n(ls0) del cual muestreamos un elemento que está en S : análogo a la primera cuantización Or podríamos comenzar eligiendo lls0 en L2(L2(S)) luego h^n(lls0) del cual muestreamos un elemento que está en L2(S) del cual muestreamos un elemento que está en S : análogo a la segunda cuantización
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@darkblue Físicamente, la cuantización es un procedimiento para hacer una suposición sobre un modelo cuántico que reproduzca algún comportamiento clásico que ya conoce. La segunda cuantización es un procedimiento que necesitamos hacer cuando el primero no es suficiente, básicamente, porque el número de partículas no conmuta con algo, y entonces, necesita ser tratado como un observable cuántico.
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@darkblue La cuantización es solo un juego de adivinanzas. No es un puente estándar que construye la mecánica cuántica a partir de la mecánica clásica. De hecho, nos falta información cuando estamos haciendo el límite clásico, por lo que es al revés, Mecánica Cuántica $\rightarrow$ Mecánica Clásica, lo que es estándar.