Digamos que tengo una pelota atada a una cuerda y la hago girar por encima de mi cabeza. Si va lo suficientemente rápido, no se cae. Sé que hay una aceleración centrípeta que hace que la pelota se mantenga en un círculo, pero esto no tiene nada que ver con la fuerza de la gravedad, según tengo entendido. ¿No debería el objeto seguir cayendo debido a la fuerza de gravedad?
¡Guau! ¡Qué guay! ¡Muchas gracias! Entonces si está en ángulo, la fuerza centrípeta que causa la aceleración angular (no sé si es el término correcto, la que contrarresta la fuerza tangencial) es $Tcos(\theta)$ ?
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Si sabes que existe la aceleración centrípeta, ¿cuál es tu pregunta?
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Lo veo como algo bidimensional, en el que la aceleración centrípeta hace que la pelota se mueva hacia el centro de este plano imaginario en el que la pelota gira, y no contrarresta la fuerza de la gravedad. Pero entonces la gravedad añade una 3ª dimensión, y está tratando de tirar de la pelota hacia abajo fuera del plano.
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¿Qué te hace pensar que no se cae? Simplemente sube con la misma aceleración con la que cae. Pregúntate: ¿por qué no cae la pelota cuando la tienes suspendida de la cuerda?
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@Luaan así es, pero lo que aprendimos en clase fue que la fuerza de tensión era la fuerza centrípeta y me pareció que la fuerza era completamente horizonal (es decir, sin componente vertical del vector tensión) pero estas otras respuestas lo explicaron bien.
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Gran trabajo al notar tu confusión - las clases a menudo tienen el problema de dar respuestas autoritarias sin darte ninguna comprensión. Ahora debería ser bastante obvio por qué la afirmación general sólo es correcta mientras no haya otras fuerzas implicadas. Esto no es así cuando se gira "contra" la gravedad: ahora hay que equilibrar las dos fuerzas. Afortunadamente, dos fuerzas siguen siendo fáciles de modelar :)
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Para divertirse, examine lo que ocurre si tiene un objeto que gira "rápido" en el ángulo 0. Siga su desplazamiento vertical a lo largo del tiempo. A medida que desciende experimenta una fuerza hacia arriba proporcional al seno del ángulo. Entonces h'(t) = k sen(ángulo) - g y (para un ángulo pequeño) h(t) ~ A ángulo + C. ¡H(t) es una (aproximación de una) curva coseno! La fricción acaba amortiguando la oscilación alrededor del ángulo estable.