Aquí hay una imagen de una tira de Möbius, hecha con un papel verde grueso:
Quiero saber o bien una parametrización explícita, o bien una descripción de un proceso para encontrar la forma formada por esta tira, tal y como aparece en la imagen. Ahora, antes de que saltes y declares: "¡Es fácil! Es sólo $\left(\left[1+u \cos \frac \theta2\right]\cos \theta,\left[1+u\cos\frac \theta2\right]\sin \theta,u\sin \frac \theta2\right)$ para $u\in\left[-\frac12\!,\frac12\right]$ , $\theta\in[0,2\pi)$ !" Entiéndase que esta parametrización pasa por alto algunas características de la imagen; concretamente, si se traza una línea por el centro de la franja, se obtiene un círculo, pero el de la imagen tiene forma de riñón, y no es plano. ¿Qué ecuaciones tendría que resolver para obtener una curva de "energía mínima" de un trozo de papel plano que está siendo topológicamente restringido así? ¿Es incluso cierto que la superficie tiene curvatura cero? (Cuando doblo "razonablemente" un trozo de papel para darle una forma lisa, ¿tendrá curvatura cero en toda la superficie, o parte de la resistencia del papel corresponde a que yo imparta una curvatura distinta de la cero a la superficie?)
Así pues, esta cuestión se refiere principalmente a las formas de equilibrio formadas por el papel y los objetos similares al papel (análogo a la teoría de la superficie mínima en relación con los modelos de burbujas de jabón). ¿Alguien conoce referencias sobre este tema?
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He votado por la parte de "antes de saltar y declarar " porque es exactamente lo que estaba a punto de hacer.
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+1 por el mero placer estético que proporciona su foto.
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Me interesaría ver un análisis de la forma de un no -bucle de papel trenzado. Además, me pregunto qué parte de la forma de riñón es el resultado de la fuerza ascendente de la mesa y la fuerza descendente de la gravedad. ¿Has probado a suspender la tira de una cuerda? ¿Cómo sería la forma en gravedad cero?
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Este parece incidentalmente relacionada, aunque las respuestas a la misma me parecieron insatisfactorias.
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Esto es esencialmente un problema de ajuste de curvas, más que un problema matemático. Dudo que haya una parametrización útil que no sea una aproximación a trozos
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@MJD Siéntase libre de ignorar la gravedad. No creo que tenga un efecto significativo en la forma del papel, pero si acaso funcionaría para hacerlo más planar. Además, un bucle de papel no torcido es obviamente cilíndrico, por simetría, pero me imagino que la prueba de eso te llevaría al 90% de esta forma.
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@GeorgesElencwajg Esa imagen es cortesía de Wikipedia, y estoy de acuerdo. Al principio pensé que de alguna manera estaba hecha sin costuras, pero en la descripción de la imagen dice que hay una marca de cinta oculta. Aunque en cualquier caso no puedo asegurarlo.
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@Thomas Estoy buscando más la ecuación diferencial que sería dan la forma exacta, aunque no exista una solución analítica. No hay ninguna razón para que la solución no sea suave, al menos mirando la imagen, especialmente si se ignora la gravedad y la fuerza de la mesa.
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¿Así que no quieres que se represente la curva exacta aquí? Porque te esfuerzas en decir que quieres la curva exacta aquí. El conjunto de restricciones de tu problema es un problema de física. El problema matemático inherente aquí es, dado un conjunto de restricciones, ¿cuál sería la ecuación? Como tal, no nos has dado un problema matemático, sino un problema de física.
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@ThomasAndrews El contenido de tu comentario anterior parecía indicar que querías ajustar la imagen con una spline de algún tipo. Aunque eso sería mira bueno, no tendría ninguna razón de fondo que lo respaldara más que una apelación al modelo físico de la foto. Aunque se trata en gran medida de un problema de física, estoy buscando las matemáticas que hay detrás, de forma similar a la teoría de las superficies mínimas, que la mayoría estará de acuerdo en que tiene muchas curiosidades matemáticas, aunque originalmente se derivó de una situación física real.
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Lo que quiero decir es que, a falta de conocer las propiedades materiales del papel, probablemente no podamos darle una respuesta matemática. Y las preguntas sobre cuáles son las propiedades materiales del papel están fuera del alcance de este grupo, así que, a menos que nos des una matemáticas problema (especificando algunas propiedades materiales (posiblemente idealizadas) del papel), no podemos darle una respuesta matemática.
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La rigidez del papel es $1$ el grosor es $0$ la anchura es $1$ la longitud es $2\pi$ . Elige tus unidades favoritas. I conozca que la forma final del papel no depende de la rigidez real del papel, sino sólo del hecho de que el papel sea homogéneo.
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Es un problema intrigante, pero estoy de acuerdo con Thomas Andrews en que primero necesitamos la aportación de los físicos. ¿Qué integral nos da la tensión total? (que se supone que debemos minimizar, supongo) Además, un papel idealista con una "unión/pegado" idealista seguiría teniendo un grupo de simetrías que equivale a añadir una constante a su parámetro $\theta$ (modulo $2\pi$ ). ¡Pero la solución manifiestamente no tiene esa simetría! Así que tendría que ocurrir algún tipo de ruptura espontánea de la simetría, o puede que la costura afecte a la ecuación después de todo.
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@JyrkiLahtonen Soy un ignorante de la física, pero imagino que hay una solución simétrica inestable, que, ligeramente perturbada, se convierte en una configuración que colapsa en una solución asimétrica estable que es miembro de una simetría familia de configuraciones; exactamente cuál depende de la perturbación. Supongo que la situación es análoga a la de un lápiz perfectamente simétrico en equilibrio sobre un extremo. ¿Hacia dónde cae? El lápiz no cae hasta que es perturbado, y es la perturbación la que rompe la simetría.
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La naturaleza de la curva es que tiene que conservar, localmente, la distancia y los ángulos. En particular, dado cualquier $u_0\in[-\frac 1 2,\frac 1 2]$ el camino trazado por $(u_0,\theta)$ como $\theta$ se pasa por encima $[0,2\pi]$ debe ser $2\pi$ . Así que la "respuesta errónea" que das arriba, creo que se puede demostrar que es errónea porque esto no es cierto para ella. (Tenga en cuenta, que el camino no está cerrado, a menos que $u_0=0$ .)
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@ThomasAndrews Sería mejor, a la luz de las peculiaridades topológicas de la banda de Mobius, medir la trayectoria $(u_0,\theta)$ para $\theta\in[0,4\pi]$ y comprueba que es igual a $4\pi$ . Estoy de acuerdo en esa caracterización de la superficie (la parametrización es localmente una isometría), pero ¿cómo caracterizas la segunda derivada? Tengo en mi mente una matriz hessiana, y quiero decir que un valor propio es 0 y el otro tiene alguna ecuación diferencial que rige cómo cambia sobre la superficie, pero no estoy seguro de los detalles.
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En realidad, el enunciado "real" de esta restricción es que el papel tiene elasticidad cero, es decir, la longitud de un trayecto dibujado en el rectángulo "plano" es la longitud del mismo trayecto dibujado en la versión retorcida en $3$ -espacio. Este es un requisito mínimo, y no depende de nada más que de las propiedades locales del mapa. Sin embargo, no tiene nada que ver con la minimización de la tensión del mapa.
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Pensando un poco en lo que dijo @MJD sobre la gravedad/mesa que afecta a la forma. Yo también creo que no podemos ignorarlo. Mesa y gravedad hacer afectan a un bucle de papel no retorcido si que el "cilindro" se encuentra en posición horizontal sobre la mesa. El cilindro circular será entonces muy alargado. Una tira lo suficientemente larga se tocará en el centro a lo largo de dos segmentos de línea con constante $\theta$ . De la imagen publicada me da la impresión de que la curvatura es mayor en la parte más alejada, donde un $\theta=$ constante línea es paralela a la mesa, y donde podríamos esperar que la gravedad doblara más el papel.
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@JyrkiLahtonen En el ejemplo que estás pensando, habrá una gran parte de la tira en contacto con la mesa, y una sección que cuelga en el centro. En este caso, la sección que cuelga se ve afectada sobre todo por su peso, como dices, pero notablemente, se está apoyando en los bucles laterales, con un punto de contacto bajo ellos. En este caso, sólo hay dos puntos de contacto, y el resto del bucle se apoya en ellos. Por lo tanto, las partes cercanas y lejanas del bucle colgarán más si la fuerza de gravedad aumenta, y no al revés.