Una observación bastante básica para hacer es que por lo general podemos identificar claramente
$$L = T-U$$
donde $T$ es la energía cinética y $U$ es la energía potencial, y
$$H = T+U$$
Expresando estas cantidades para, por ejemplo, un La primavera con forma de gancho (o cualquier sistema donde $U \neq 0$ ) te daría un problema con el signo de $U$ si simplemente sustituyes la expresión que encuentras por $ \dot {q}(p)$ en el Lagrangiano. $^1$ Así que el Hamiltoniano definitivamente no es sólo el Lagrangiano con $ \dot {q}$ expresada en términos de $p$ .
Más matemáticamente expresado, el Hamiltoniano se define como el La transformación de la leyenda de los Lagrangianos. (para algunas elaboraciones sobre la transformación de Legendre - particularmente en el contexto del Lagrangiano y el Hamiltoniano - ver mi respuesta aquí así como las otras respuestas a esa pregunta)
$^1$ De hecho, el Lagrangiano para tal sistema (1D) sería
$$L(q, \dot {q}[,t]) = \frac {m \dot {q}^2}{2} - \frac {kq^2}{2}$$
para el cual el impulso conjugado canónicamente es
$$p = \frac { \partial L}{ \partial \dot {q}} = m \dot {q}$$
y por lo tanto
$$ \begin {align} H(q,p[,t]) &= m \dot {q} \cdot\dot {q} - \frac {m \dot {q}^2}{2} + \frac {kq^2}{2} \\ &= \frac {m \dot {q}^2}{2} + \frac {kq^2}{2} \\ H(q,p[,t]) &= \frac {p^2}{2m} + \frac {kq^2}{2}. \end {align}$$
Sólo inserta $p$ en el Lagrangiano daría lugar a
$$ \frac {p^2}{2m} - \frac {kq^2}{2}.$$
Observe la diferencia de signos del segundo término.