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Las ecuaciones de Maxwell en el espaciotiempo curvo

Sé que podemos escribir Ecuaciones de Maxwell en la forma covariante, y esta forma covariante puede considerarse como una generalización de estas ecuaciones en el espaciotiempo curvo si sustituimos las derivadas ordinarias por las covariantes. Pero he leído en algún sitio que esta generalización no es única y es sólo la más sencilla. ¿Puede alguien introducir algunos recursos sobre este tema y cómo se generalizan el electromagnetismo y las ecuaciones de Maxwell al espaciotiempo curvo?

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¿Puede dar referencias de dónde ha leído "que esta generalización no es única y es sólo la más simple"?

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En un libro de Narlikar ("introducción a la cosmología"), en una sección sobre el principio de equivalencia: "esta generalización de (2.65) a (2.66) se denomina acoplamiento mínimo del campo con la gravitación, ya que es el más simple posible".

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Quizá esté pensando en las opciones de la ecuación de KG en el espacio curvo: $(\Box+m^2+\xi R)\phi = 0 $ donde $\xi=0$ es el acoplamiento mínimo y $\xi=\frac{1}{6}$ es el acoplamiento conforme. (Birrell y Davies ec 3.26)?

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Keng Puntos 10618

He aquí por qué dudo que haya otras formas de generalizar las ecuaciones de Maxwell al espaciotiempo curvo.

La relatividad especial se obtuvo a partir de la invariancia de la velocidad de la luz. En la relatividad especial, el campo eléctrico no es un campo vectorial, y el campo magnético no es un pseudovector, sino que se transforman como los componentes de una dos formas $F_{ab} = \partial_a A_b -\partial_b A_a$ donde el cuatro vector $A_a$ contiene los potenciales escalares y vectoriales.

Las ecuaciones de Maxwell se convierten en $$d F=0$$ $$d\ast F=J$$

Al pasar a espacios-tiempo curvos, siguen siendo los mismos, ya que el dual de Hodge $\ast$ se define en cada punto $p$ del colector, en $\wedge^\bullet T^\ast_p$ . Cuando se expresa de esta forma, la derivada covariante no interviene, aunque la métrica interviene en la $\ast$ operador.

Aunque creo que la generalización de las ecuaciones de Maxwell al espaciotiempo curvo es muy rígida y no veo aquí ninguna opción basada en la simplicidad, se sabe que hay versiones modificadas (no lineales), como la Teoría de Born-Infeld . Pero no se originaron por alguna libertad de generalizar las ecuaciones de Maxwell a los espacios-tiempo curvos.

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Vale, bien, así que no estoy loco. Vi esto, pensé lo mismo (pero no estaba seguro), y pensé en esperar a que alguien más respondiera a esto.

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No he pensado mucho en esto, así que perdóname si esto es ingenuo, pero ¿no se podría, por ejemplo, añadir cualquier término a cualquiera de estas ecuaciones que se desvanece en el espacio de Minkowski y aún así preservar la propiedad de que las ecuaciones se reducen a las que escribiste al hacer EM en Minkowski? Por supuesto, estas ecuaciones no serían tan "simples" en algún sentido, pero aún así sólo estoy tratando de explorar con precisión la rigidez de la generalización.

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@joshphysics Lo más fácil sería sugerir alguna Lagrangiana EM diferente que sea la habitual y aceptada más alguna desviación de orden superior. Esto es precisamente lo que se hace con las teorías alternativas de la gravedad, que pretenden replicar la RG en alguna aproximación pero tienen un comportamiento diferente en alguna escala de longitud.

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