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Triangular de la barrera de potencial infinito bien

Supongamos que yo estoy mirando para resolver la función de onda para el siguiente 1D potencial: $$U(x) = \begin{cases}V_0\frac{a-|x|}{a}&\quad\text{for}\quad|x|<a \\\infty&\quad\text{for}\quad|x|>a\end{casos} \etiqueta{1}$$ Desde nuestro potencial es simétrica, tenemos pares e impares soluciones y así podemos resolver el sistema para a $x\ge 0$ y después de la construcción de la solución completa para $\psi_{even}$ o $\psi_{odd}$. Para la región dentro del pozo, se puede convertir el tiempo independiente de Schrödinger eq. en una forma que es la ecuación diferencial de Airy (tenga en cuenta que se trata de un lineal de potencial), es decir, $$\frac{d^2\psi}{dz^2}-z\psi = 0, \tag{2}$$ donde $$z\equiv Q(1 - \eta), \tag{3}$$

donde

$$\eta = \frac{x}{a_0}, \ \ \ Q = \frac{2mV_0a_0}{\hbar^2a}, \ \ \ a_0 \equiv a-\frac{a}{V_0}E. \tag{4}$$

Por lo tanto podemos expresar $\psi$

$$\psi(z) = C_1Ai(z)+C_2Bi(z). \tag{5}$$

Nuestras condiciones de contorno nos dicen: $$\psi(\zeta_a) = 0 \tag{6}$$ $$\psi(\zeta_0) = 0\quad\text{for}\quad\psi_{odd} \tag{7}$$ $$\psi'(\zeta_0) = 0\quad\text{for}\quad\psi_{even} \tag{8}.$$

donde estoy denotando $\zeta_0= z|_{x=0}$$\zeta_a= z|_{x=a}$.

Pregunta: ¿este sistema Es exactamente solucionable?

Por lo general sólo tiene un cero en condición de contorno en estos tipos de problemas, que nos permite cuantización de los niveles de energía a través de los ceros de la función de Airy. Pero aquí debemos satisfacer simultáneamente dos cero las condiciones de contorno. Para aclarar, aquí está nuestro sistema de ecuaciones lineales.

$\psi_{odd}$: $$C_1Ai(\zeta_0)+C_2Bi(\zeta_0) = 0 \tag{9}$$ $$C_1Ai(\zeta_a)+C_2Bi(\zeta_a) = 0 \tag{10}$$

$\psi_{even}$: $$C_1Ai'(\zeta_0)+C_2Bi'(\zeta_0) = 0, \tag{11}$$ $$C_1Ai(\zeta_a)+C_2Bi(\zeta_a) = 0. \tag{12}$$

Mi propuesta sería la de resolver para el cero el determinante de la homogeneidad de las ecuaciones lineales, pero esto me obligaría a una solución numérica. Me gustaría encontrar las energías en términos de los ceros de las funciones de Airy. Ideas?

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Robert Novak Puntos 611

De hecho, no hay vuelta de tener que resolver este problema de forma numérica. Saliendo desde el determinante método originalmente publicado, tal vez un enfoque alternativo sería la de resolver el sistema usando sólo la energía. Empezamos con la forma completa de nuestros puntos de interés de tomar el extraño wavefunctions como un ejemplo: $$z(0) = x_0a\left(-\frac{E}{V_0}+1\right)$$ $$z(a) = x_0a\left(-\frac{E}{V_0}\right).$$ Yo denotar $\alpha_i$ $\beta_i$ $i$th ceros de $Ai(z)$ $Bi(z)$ respectivamente. Asimismo, $\alpha'_i$ $\beta'_i$ de los ceros de los derivados. También se $x_0 \equiv \left[\frac{2mV_0}{\hbar^2a}\right]^{1/3}$ - notación del post original fue editado :(

En primer lugar, sabemos que $E>V_{min}$ e lo $E>0$. Por lo tanto, vemos que $z(0)>z(a)$. Ahora, el primer cero de cualquiera de las $Ai(z)$ o $Bi(z)$ debe ocurrir en $z<0$. Para un adecuado valor de $E$, podemos ver que si los ceros de las funciones de Airy difieren por $x_0a$, entonces, en nuestra condición podría ser satisfecho por una sola energía. Trabajar con las funciones de Airy de la primera clase, se puede imponer la condición de $$\alpha_i = x_0a\left(-\frac{E}{V_0}\right)$$ o $$E = -\frac{V_0}{x_0a}\alpha_i.$$ Los criterios en el segundo cero es entonces $$\alpha_j = x_0a+\alpha_i.$$ Podríamos numéricamente ciclo a través de todos los ceros de la función de Airy y para aquellos con una separación de $$\alpha_j-\alpha_i=x_0a$$ entonces tendríamos una energía correspondiente de $$E = -\frac{V_0}{x_0a}\alpha_i.$$ Aplicar el mismo concepto a ambos pares e impares wavefucntions tenemos: $$\psi_{even}(z) = C_1Ai(z);\quad E = -\frac{V_0}{x_0a}\alpha_i;\quad\alpha'_j -\alpha_i= x_0a$$ $$\psi_{odd}(z) = C_2Ai(z);\quad E = -\frac{V_0}{x_0a}\alpha_i;\quad\alpha_j -\alpha_i= x_0a$$ $$\psi_{even}(z) = C_3Bi(z);\quad E = -\frac{V_0}{x_0a}\beta_i;\quad\beta'_j -\beta_i= x_0a$$ $$\psi_{odd}(z) = C_4Bi(z);\quad E = -\frac{V_0}{x_0a}\beta_i;\quad\beta_j -\beta_i= x_0a$$ donde la tercera columna indica la condición que debe ser satisfecha por nuestro ceros, $C_i$ es la adecuada normalización constante para cada función de onda, y $$z\equiv \left[\frac{2mV_0}{\hbar^2a}\right]^{1/3}(a_0-x)=x_0(a_0-x);\quad a_0 \equiv \left[a-\frac{a}{V_0}E\right].$$ Mirando un gráfico de la función de Airy, podemos ver que en $z\ll 0$ la `longitud de onda" es muy pequeña y por lo que no debería ser un gran número de posibles cero que va a satisfacer a nuestros criterios. En la misma luz, en este rango de $z$, nuestras energías va a ser muy grande y tenemos la apariencia de los infinitos cuadrados. Gracias Sofía y Ali ministerio de salud para los útiles comentarios.

2voto

Ali Moh Puntos 4036

Lo que estás pidiendo es imposible. La energía autovalores son dadas por los ceros del determinante (como se supone) y no puede estar relacionado con los ceros de la función de airy. $$Ai(\zeta_a)Bi(\zeta_0)-Ai(\zeta_0)Bi(\zeta_a)=0$$ Alguna solución (y con instrumentos derivados en el $Ai$ de la solución).

También tenga cuidado, su $z$ no es adimensional como debe ser, por lo que su cambio de variables no es del todo correcto...

Véanse los comentarios de física argumentos que garantizan infinitamente muchas soluciones a este estado!

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