¿Por qué es válida la función prueba de BCS en el cruce de BEC-BCS?

Question

En uno de los dos principales enfoques teóricos utilizados en la descripción de ultracold gases de Fermi y el BEC-BCS crossover, el llamado BCS-Leggett enfoque, el punto de partida es la BCS juicio función de onda:

$$ \mid BCS \rangle \equiv \prod_{\mathbf{k}} \left( u_{\mathbf{k}} + v_{\mathbf{k}} P^\dagger_{\mathbf{k}} \right) \mid 0 \rangle $$

donde el $P^\dagger_{\mathbf{k}}$ operador crea un par de Cooper. Se afirma a menudo que esta función de onda, que puede parecer adaptados para una BCS-como problema, tiene una mayor validez, y también puede ser explotado con éxito en la descripción de la BEC-BCS crossover (véase, por ejemplo: http://arxiv.org/abs/cond-mat/0404274).

Incluso buscando en los artículos originales por Leggett y Águilas (citado en la referencia anterior) no puedo ver por qué $\mid BCS \rangle$ debe ser válido en el BEC régimen: estoy buscando un artículo de revisión (o incluso un libro de texto) abordar este problema.

Answer 1

Usted puede ganar algo de intuición a partir de la observación de la distribución de la densidad en función de impulso espacio para la $|BCS\rangle$ está dado por $n_k=v^{2}_k$. En la BCS límite que uno encuentra aproximadamente en el llenado de Fermi de la esfera, mientras que en el BEC límite de $n_k\sim 1/(1+[ka]^2)^2$ que es proporcional al cuadrado de la transformada de Fourier de la dímero de la función de onda. Por esta razón, en el BEC limitar el estado de $|BCS\rangle$ describe un condensado de dímeros. Usted puede encontrar un poco más acerca de esta pregunta en http://arxiv.org/abs/0706.3360