Otros carteles de explicar algunos de los topología de girar las estructuras. He aquí un diferencial geométricos respuesta relevante a Dirac operadores. El ejercicio que te hayas fijado, de la comprensión de Dirac que los operadores de la 2-toro, es una buena. En lugar de tratar de hacerlo por usted, en lugar de ello voy a discutir el 3-toro (cf. Kronheimer-Mrowka, "Monopolios y 3-variedades").
Así: un spin-estructura de Riemann 3-colector $Y$ puede ser entendida de la siguiente manera razonable: le damos un rango de 2 hermitian vector paquete de $S \to Y$ (el spinor bundle); y unitaria, de la trivialización de $\Lambda^2 S$; y una Clifford multiplicación mapa de $\rho \colon TY\to \mathfrak{su}(S)$, de tal manera que en cada una de las $y\in Y$ hay algunas orientadas a la base ortonormales $(e_1,e_2,e_3)$ $T_y Y$ tal que $\rho(e_i)$ es el $i$th Pauli matriz $\sigma_i$. Más invariantly, uno puede en lugar de decir que $\rho$ es una isometría (con respecto al producto interior $(a,b)=tr(a^\ast b)/2$) y satisface la orientación de la condición de $\rho(e_1)\rho(e_2)\rho(e_3)=1$.
Si tenemos dos spin-estructuras, con spinor paquetes de $S$$S'$, podemos ver en el sub-paquete de $\mathrm{SU}(S,S')$ consta de los fibrewise especial isometrías que se entrelazan, de Clifford multiplicación de los mapas. Este paquete tiene fibra $\{ \pm 1 \}$: es de 2 veces la cobertura de $Y$. Como tal, está clasificado por la clase de $H^1(Y;\mathbb{Z}/2)$, cuya no-fuga es claramente el único obstáculo para el isomorfismo de los dos spin-estructuras. Por el contrario, por tensoring todo por el real ortogonal de la línea de paquetes (trabajar de lo que esto significa concretamente!), usted puede construir todos los spin estructuras, hasta el isomorfismo, de un elegido.
En el plano $T^3$, todos los datos pueden ser tomadas de la traducción invariante. El operador de Dirac es, a continuación,$D = \sum_i{\sigma_i\partial_i}$. Tensoring con una línea ortogonal bundle $\lambda$ (construido, si se quiere, de un carácter $\pi_1(T^3)\to O(1)$) la fórmula se convierte en $D_\lambda =D \otimes 1_\lambda$.
En 2 dimensiones, la historia será similar; la novedad es que el spinor paquete se divide en dos haces. La traducción invariante en el operador de Dirac no es sino la de Cauchy-Riemann operador $\partial/\partial x + i \partial/\partial y$.