Para probar la convergencia es suficiente para mostrar que
|+∞∑n=1sin(kn)n|=|π−k2+π⌊k2π⌋|<π2\etiqueta1
con respecto a la LHS, como la parte imaginaria de una serie geométrica y aplicando el lema de Abel.
Entonces tenemos que los coeficientes de Fourier de sin(sinx) caries bastante rápido ya que sin(sinx)∈C3([−π,π]). Si se nos permite escribir sin(sinx) como su serie de Fourier y para cambiar las sumas (esto es fundamental) tenemos:
|+∞∑n=1sin(sinn)n|≤K+∞∑k=1πk2,
para istance. Estoy esperando que el mismo es de σk(x), ya que, en general, si f(x) es una extraña función periódica pertenecientes a C3(R) y nos permite cambiar sumas,
∑n=1f(n)n
converge porque el k-ésimo coeficiente de Fourier de f(x) es o(k−2) y (1) de bodegas.
Mediante el uso de funciones de Bessel, podemos escribir:
sin(sinn)=+∞∑k=02⋅J2k+1(1)sin((2k+1)n,\etiqueta2
donde la convergencia es uniforme, pero ahora tenemos que justificar la suma interruptor de procedimiento. Esto es más o menos la misma como la demostración de que las sumas parciales de sin(sinn) son acotados. La explotación de (2) obtenemos:
N∑n=0sin(sinn)≤+∞∑k=02⋅J2k+1(1)|\elpecado(k+1/2)|,
y hemos de probar que la CARTA es acotada. Si definimos ‖ como la distancia entre x y el entero más cercano, tenemos:
\sum_{k=0}^{K}\frac{2\cdot J_{2k+1}(1)}{|\el pecado(k+1/2)|}\leq \sum_{k=0}^{K}\frac{1}{4^k(2k+1)!\cdot|\sin(k+1/2)|}\leq \sum_{k=0}^{K}\frac{1}{2^{2k+1}(2k+1)!\cdot\left|\frac{2k+1}{2\pi}\right|},
así, con el fin de demostrar que las sumas parciales de \sin(\sin n) son acotados, es suficiente para probar que existe un número positivo C que
\left|\frac{2k+1}{2\pi}\right|\geq\frac{C}{(2k+1)!},\la etiqueta{3}
tiene por cada k. Esto es mucho más débil que la que requieren los 2\pi tiene un número finito de la irracionalidad de la medida: si los términos de la continuidad de la fracción de 2\pi no crecer demasiado rápido, ya que
\frac{1}{(a_n+1)q_n^2}<\frac{1}{q_{n}(q_{n+1}+q_{n})}<\left|2\pi\frac{p_n}{q_n}\right|<\frac{1}{q_n q_{n+1}}<\frac{1}{q_n^2},
es válido para cada convergente \frac{p_n}{q_n} de 2\pi=[a_0;a_1,a_2,\ldots], (3) se sigue del teorema de Legendre.