Lo que estás haciendo es integrar 1|1−reiθ| sobre el círculo unitario, donde r=e−2πy . Geométricamente |1−reiθ| es la distancia entre z=reiθ y z=1 . En |θ|<1−r esta distancia es O(1−r) por lo que la contribución a la integral para |θ|<1−r será C11−r∗1−r<C .
En |θ|>1−r la distancia es del mismo orden de magnitud que th z=r a z=riθ . Desde r está cerca de 1, su integral es del mismo orden de magnitud que ∫|θ|>1−r1|1−eiθ| =∫|θ|>1−r1|e−iθ2−eiθ2| =∫|θ|>1−r12|sinθ2| Desde sin(θ)∼θ estás integrando 1θ básicamente y su término se convierte en O(ln(1−r)) . Por tanto, la integral global es O(ln(1−r)) . Volver a enchufar r=e−2πy esto es O(ln(1−e−2πy)) o O(ln(y)) si introduces la expansión de Taylor.
Si quieres pasar de esto a <<|ln(y)| en lugar de O(ln(y)) puedes usar el hecho de que el primer término es mucho más pequeño que el segundo. Así, en lugar de romper en |θ|=1−r , sepáralo en |θ|=N(1−r) para algunos grandes N . Obtendrá una constante correspondientemente más pequeña delante de |ln(y)| en el segundo término, mientras que el primer término sigue siendo mucho menor, ya que y se hace pequeño.