Se sabe que el modelo estándar es $SU(3)_c \times SU(2)_L \times U(1)_Y$ invariante gauge. Pero, mi pregunta es: Esto es posible, cuando escribimos el Lagrangiano en términos de eigenestados débiles o en otras palabras, nuestras partículas son todas sin masa. La única manera de darles masa es tener el mecanismo de Higgs que rompe la simetría y ahora el modelo estándar es sólo $SU(3)_C \times U(1)_{EM}$ simétrico. Entonces, ¿por qué decimos que el modelo estándar sigue siendo $SU(3)_c \times SU(2)_L \times U(1)_Y$ invariante gauge, ya que en la naturaleza tenemos partículas masivas.
Respuesta
¿Demasiados anuncios?
La cuestión es que sólo el valor de la expectativa de vacío del Higgs rompe la simetría gauge. Sin embargo, el lagrangiano sigue teniendo la simetría original (aunque en la base masiva se ve bastante desordenado), razón por la cual SSB a veces se llama simetría oculta .
En los cálculos, la simetría rota adopta la forma de identidades de Ward generalizadas que son especialmente importantes para la dispersión longitudinal de bosones W y Z.
