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¿Cuál es el análogo de campo numérico del teorema de Narasimhan-Seshadri?

En su famosa carta de 1940 desde la cárcel de Rouen a su hermana Simone, André Weil habla de la analogía entre los campos de números y los campos de funciones (en una variable) sobre campos finitos, y de la analogía entre estos campos de funciones y los campos de funciones sobre $\mathbf{C}$ (o curvas compactas conexas equivalentes sobre $\mathbf{C}$ ). Esta carta se reproduce en su Artículos científicos y se ha traducido recientemente al inglés ( Avisos de la AMS 52 (3) 2005 ).

Pregunta ¿Cuál es el análogo de campo numérico del teorema de Narasimhan-Seshadri ( Haces vectoriales estables y unitarios sobre una superficie compacta de Riemann . Ann. de Matemáticas (2) 82 1965 540-567) ?

Anexo (en respuesta al comentario de Felipe) El artículo original de Narasimhan y Seshadri está disponible en JSTOR . Un extracto de su introducción : D. Mumford ha definido la noción de haz vectorial estable sobre una superficie compacta de superficie de Riemann $X$ y demostró que el conjunto de clases de equivalencia de estables (de rango y grado fijos) tiene la estructura natural de una variedad algebraica no sinular cuasi-proyectiva, variedad algebraica [13]. En este trabajo demostramos que, si $X$ tiene género $\ge2$ los haces vectoriales estables son precisamente los haces vectoriales holomorfos en $X$ que surgen de ciertos irreducible unitario representaciones de grupos fucsianos convenientemente definidos que actúan sobre el disco unitario y que tienen $X$ como cociente (Teorema 2, $\S12$ ). [...] Un caso particular de nuestro resultado es que un haz vectorial holomorfo de grado cero en $X$ es estable si y sólo si surge de un unitario irreducible irreducible del grupo fundamental de $X$ . Como consecuencia se ve que un haz vectorial holomorfo sobre $X$ surge de una representación unitaria de la grupo fundamental de $X$ si y sólo si cada uno de sus componentes indecomponibles es de grado cero y estable.

Su principal resultado lo resumen Atiyah (MR0170350) y Le Potier ( Seminario Bourbaki - Conferencia 737 ) como sigue :

Atiyah: Sea $X$ sea una superficie compacta de Riemann. Si $W$ es un haz vectorial (holomorfo) de rango $n$ en $X$ definimos $d(W)$ es el grado del haz de líneas asociado $\bigwedge^n W$ . Un fardo $W$ es estable, en el sentido de Mumford, si $(\mathrm{rank}W)d(V)<(\mathrm{rank}V)d(W)$ para todos los subconjuntos adecuados $V$ de $W$ . Según Mumford [Proc. Internat. Congr. Mathematicians (Estocolmo, 1962), pp. 526--530, Inst. Mittag-Leffler, Djursholm, 1963], el conjunto de clases de isomorfismo de haces estables de rango $n$ y grado $q$ en $X$ tiene una estructura natural de variedad algebraica. En este trabajo los autores dan una caracterización completa de los haces estables en términos de representaciones unitarias de un cierto grupo discreto (siempre que el género $X$ $2$ ).

Su teorema principal es el siguiente. Dados los números enteros n y q, con $-n< q \le0$ podemos elegir (i) un grupo discreto $\pi$ actuando sobre una superficie de Riemann simplemente conexa $Y$ con $Y/\pi=X$ y con el mapa $p:Y\to X$ ramificándose en un solo punto $x_0\in X$ ii) una representación $\tau:\pi_{y_0}\mathrm{GL}(n,\mathbf{C})$ del grupo de isotropía de $\pi$ en un punto $y_0\in p^{1}(x_0)$ por escalares tales que se cumpla lo siguiente Un haz vectorial sobre $X$ de rango $n$ y grado $q$ es estable si y sólo si la gavilla correspondiente es isomorfa a una gavilla de la forma $p_^\pi(\mathbf{V})$ donde $\mathbf{V}$ denota el $\pi$ -de mapas holomorfos $Y\to V$ , $V$ es una representación unitaria irreducible de $\pi$ coincidiendo con $\tau$ cuando se limita a $\pi_{y_0}$ , $p_$ es el functor imagen directa y $p_^\pi$ denota la subserie invariante bajo $\pi$ . Además, dos de estos haces estables son isomorfos en $X$ si y sólo si las correspondientes representaciones unitarias de $\pi$ son equivalentes.

Debe observarse que la desigualdad $-n< q \le0$ no presenta ninguna restricción esencial, ya que siempre puede realizarse tensando con un haz de líneas $L$ y, por otra parte, la definición de haz estable muestra que $W$ es estable si y sólo si $W\otimes L$ es estable.

Le Potier: En 1965 Narasimhan y Seshadri establecieron una correspondencia biyectiva entre el conjunto de clases de equivalencia de representaciones unitarias irreducibles del grupo fundamental $\pi$ de una superficie compacta de Riemann $X$ y el conjunto de clases de isomorfismo de fibras vectoriales estables de grado $0$ en $X$ asocian a una representación $\rho:\pi\to\mathbf{U}(r)$ la fibra vectorial holomorfa $E_\rho$ défini par $$ E_\rho=\tilde X\times_\pi\mathbf{C}^r $$ où $\tilde X$ es el revulsivo universal de $X$ y donde el producto anterior es el cociente de $\tilde X\times\mathbf{C}^r$ par l'action de $\pi$ definida por $(\gamma,(x,v))\mapsto(x\gamma^{-1},\gamma v)$ pour $\gamma\in\pi$ et $(x,v)\in \tilde X\times\mathbf{C}^r$ .

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Alphager Puntos 723

El teorema de Narasimhan y Seshadri es un caso especial de lo que Carlos Simpson denomina teoría de Hodge no abeliana desarrollado por Hitchin y Simpson. Esta teoría se generalizó a la característica $p$ caso en el artículo de Ogus y Vologodsky, Teoría de Hodge noabeliana en la característica p . Espero que esto ayude.

Actualización: A continuación, a petición de Alexander, hay una breve explicación de la relación entre la teoría de Hodge no abeliana y el teorema NS. Consideremos haces vectoriales con 1ª y 2ª clases de Chern evanescentes (llamaré a esta condición ( $\star$ )), entonces la historia en dimensiones superiores es exactamente la misma que para las curvas complejas. La explicación detallada se encuentra en las páginas 12-19 del artículo de Simpson de 1992 [S1992]. De ahí se deduce que las conexiones unitarias planas corresponden exactamente a campos de Higgs evanescentes (sujetos a ( $\star$ )). Brevemente, todo haz de Higgs semiestable $E=(V, \bar\partial, \theta)$ tiene una métrica YM hermitiana $K$ . Definir la conexión $D_K$ (como en [S1992], página 13), entonces $D_K$ es plano (sujeto a ( $\star$ ), página 17 de [S1992]).

Si el campo de Higgs $\theta$ desaparece entonces $D_K=\partial_K+ \bar\partial$ y, por tanto, por definición de $\partial_K$ conexión $D_K$ preserva la métrica $K$ . Por tanto, nuestro haz se reduce a un haz unitario plano. A la inversa, si el haz es plano unitario (con métrica unitaria denotada $K$ ) entonces el mapa asociado (multivaluado) $\Phi_K$ definida en la página 16 de [S1992], es constante, por lo que tiene derivada cero. Pero su derivada es $0=d\Phi_K=\theta+ \bar\theta$ (aquí $\theta$ es el campo de Higgs determinado por $K$ ). Dado que $\theta, \bar\theta$ tienen diferentes tipos, la única forma de tener $\theta+ \bar\theta=0$ es que $\theta=0$ .

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