Como se sugiere en la respuesta anterior, en general, la decoherencia aumenta la entropía asociada con un sistema cuántico y, como tal, tiene el mismo tipo de tiempo de reversión de la asimetría que aparece en la termodinámica. La cuestión, sin embargo, también se ocupa de cómo un "desplegar" se vería. Aquí quiero ilustrar cómo esto se puede hacer en un principio.
El efecto neto de un proyectiva de medición en un puro sistema cuántico es un mapeo no lineal a partir de un estado inicial $|\psi\rangle$ a un estado final $|\psi'\rangle$. La no linealidad deriva del hecho de que el estado final debe ser normalizado.
Sin embargo, lo importante es que el estado final es también un estado puro de la unidad de la norma, y siempre existe una reversible unitaria de asignación de conexión de los dos. Por lo tanto, es posible aplicar simplemente la inversa unitario en el estado después de la medición para volver al estado original.
Aquí es un ejemplo. Supongamos que empezamos con el estado $\frac{1}{\sqrt{2}}(|0\rangle+|1\rangle)$ y la medida en la base computacional $\{|0\rangle,|1\rangle\}$. Después de la medición, el estado se describen por $|0\rangle$ o $|1\rangle$, con igual probabilidad. Por el bien del argumento, vamos a suponer que se trata de $|0\rangle$.
Entonces todo lo que necesitamos para recuperar nuestro estado original es aplicar una transformación de Hadamard
$H=\left(\begin{array}{cc}
\frac{1}{\sqrt{2}} & \frac{1}{\sqrt{2}} \\\\
\frac{1}{\sqrt{2}} & -\frac{1}{\sqrt{2}}
\end{array}\right)$
para recuperar el estado inicial. Esto se deduce de la relación
$H |0\rangle=\frac{1}{\sqrt{2}}(|0\rangle+|1\rangle)$. Tenga en cuenta que algo como esto puede ser implementado de forma rutinaria en el laboratorio.
En el caso de los estados mixtos y mediciones generales, la situación es un poco más complicado, pero con la introducción de un sistema auxiliar también se podría realizar un mapeo entre el estado después de una medición y antes de ella.