Para aproximarnos a la física de segundo curso de licenciatura, consideremos un electrón no relativista con energía $E$ limitado a un potencial de doble pozo $V({\bf r})$ con una región de tunelización clásicamente prohibida con energía potencial $V_0$ en medio, es decir, $E<V_0$ . (Supongamos por simplicidad que el perfil de potencial completo $V({\bf r})\leq V_0$ es decir, $V_0$ es un máximo global para el perfil).
(fuente: <a href="http://www.physics.orst.edu/~minote/COURSES/ph427/lib/exe/fetch.php?media=double_square_well2.png" rel="nofollow noreferrer">orst.edu </a>)
Figura 1: Ejemplo de pozo doble.
Según leo en la pregunta, Josh Chen no discute que un electrón preparado en un pozo pueda reaparecer en el otro pozo. En cambio, la pregunta es que, puesto que la integral del cuadrado de la función de onda sobre la región de tunelización clásicamente prohibida
$$ \int_{\{{\bf r}\in\mathbb{R}^3\mid V({\bf r}) > E\}} d^{3}r \ |\Psi({\bf r},t)|^2~>~0,$$
es estrictamente distinto de cero, ¿significa eso experimentalmente que existe una probabilidad no negativa de encontrar el electrón dentro de la región de tunelización clásicamente prohibida como el Regla de nacimiento y ¿cómo medir esa probabilidad, al menos en principio?
Sí, la regla de Born también es válida en esta situación. Para medir la posición del electrón, utilizaremos aquí un fotón con longitud de onda $\lambda$ y de energía
$$E_{\lambda}~=~hf~=~\frac{hc}{\lambda}.$$
Supondremos que las energías implicadas
$$|E|, |V|, E_{\lambda} ~\ll~ E_0=m_0 c^2$$
son mucho menores que la energía de reposo $E_0$ del electrón, por lo que podemos tratar al electrón utilizando la mecánica cuántica no relativista.
La función de onda del electrón $\Psi({\bf r},t)$ decae exponencialmente en la región de tunelización clásicamente prohibida con una profundidad de penetración de tunelización característica
$$\delta ~\sim~ \frac{h}{\sqrt{2m_0(V-E)}}~=~\frac{hc}{\sqrt{2E_0(V-E)}}.$$
(Puesto que no estamos realmente interesados en la posibilidad de que el electrón pueda alcanzar el otro pozo, supongamos por simplicidad que la profundidad de penetración del electrón $\delta<\Delta$ es menor que la separación $\Delta$ de los dos pozos, es decir, estamos estudiando efectivamente un único pozo). Para utilizar el fotón como "microscopio" y poder afirmar que hemos detectado el electrón dentro de la región de tunelización clásicamente prohibida, el "microscopio" debería tener una resolución mejor que la profundidad de penetración del electrón. En otras palabras,
$$\lambda \ll \delta \qquad \Leftrightarrow \qquad E_{\lambda} \gg \sqrt{E_0(V_{0}-E)} $$ $$ \Rightarrow \qquad \frac{E_{\lambda}}{E_0} \gg \sqrt{\frac{V_{0}-E}{E_0}} > \frac{V_{0}-E}{E_0} \qquad \Rightarrow \qquad E+ E_{\lambda}\gg V_{0},$$
es decir, el fotón podría sacar al electrón completamente del perfil del pozo, de modo que el electrón continuase hasta el infinito espacial. En principio, el fotón entrante podría apuntar a la región de tunelización clásicamente prohibida, y podríamos tener detectores preparados en un $4\pi$ ángulo sólido para capturar y medir la energía y el momento de todas las partículas salientes (el electrón más los fotones), y luego calcular hacia atrás para determinar que un evento de dispersión debe haber tenido lugar dentro de la región de túnel clásicamente prohibida. La energía faltante entre las partículas entrantes y salientes será igual a la energía clásicamente prohibida $E-V_{0}<0$ .
Por otro lado, si hubiéramos utilizado fotones blandos con energía $E_{\lambda}<V_{0}-E$ las desigualdades anteriores se invierten, y la resolución será demasiado pobre para determinar si el electrón está dentro o fuera de la región de túnel clásicamente prohibida, cf. el principio de incertidumbre.