La posición del barco tras $n$ saltos espaciales es ${}^*$ $X_{n} = X_{n-1} + R_{n-1} U_n$ donde el vector $V_n$ es independiente de $X_1,\dots,X_{n-1}$ y distribuidos uniformemente en la esfera unitaria $S_1$ . Así que $R_n = R_{n-1}|e_{n-1}+V_n|$ donde $e_{n-1}$ es un vector unitario en la dirección de $X_{n-1}$ . Entonces, claramente, $R_n= R_{n-2}|e+U_{n-1}||e+U_n| = R\prod_{k=1}^n |e+U_k|,$ donde $e$ es un vector unitario fijo, y $U_1,U_2,\dots,U_k$ son independientes y se distribuyen uniformemente en $S_1$ . Para estudiar el comportamiento asintótico de $R_n$ es más fácil considerar su logaritmo: $$ \log R_n = \log R + \sum_{k=1}^n \log |e+U_k|. $$ Esta última suma está formada por variables aleatorias independientes idénticamente distribuidas. Por lo tanto, en vista de la fuerte ley de los grandes números, $$ \frac1n \log R_n \to E[\log |e+U_1|], n\to\infty,\tag{1} $$ casi seguro. Ahora $$ E[\log |e+U_1|] = \frac{1}{4\pi}\int_{S_1} \log|e+v| d\sigma(v); $$ tomando $e = (0,0,-1)$ y parametrizando $S_1$ por $v = (\cos \varphi \sin \theta, \sin\varphi \sin \theta, \cos\theta)$ obtenemos $|e+v| = \sqrt{\sin^2\theta + (\cos\theta-1)^2} = \sqrt{2-2\cos\theta}$ de donde $$ E[\log |e+U_1|] = \frac{1}{4\pi}\int_0^{2\pi}\int_0^\pi \frac12 \sin\theta\log(2-2\cos\theta)d\theta\,d\varphi \\ = \frac14 \int_{-1}^1 \log(2+2x)dx = \log 2 - \frac12>0. $$ Por lo tanto, en vista de (1), para cualquier $c\in(0,\log2-1/2)$ , $\log R_n> cn$ eventualmente con probabilidad 1, equivalentemente, $R_n> e^{cn}$ . Por lo tanto, la serie $\sum_{n=1}^\infty \frac{1}{R_n}$ converge casi con seguridad.