El campo eléctrico a unas pocas longitudes de onda de la apertura viene dado por la transformada de Fresnel (que es una aproximación de la ecuación de Fresnel-Kirchhoff).
La transformada de Fresnel es la transformada de Fraunhofer con un término de fase cuadrático en la integral:
$$ U(x,y) = \frac{e^{jkz}}{j\lambda z}{e^{k \frac{k}{2z} (x^2 + y^2) }} \int \int_{-\infty}^{\infty} \{ U \left( \xi, \eta \right) e^{j \frac{k}{2z} (\xi^2 + \eta^2 ) } \} e^{-j \frac{2 \pi}{ \lambda z} (x \xi + y \eta ) } d \xi d\eta $$
Se ve la fase cuadrática dentro de la integral: $ e^{j \frac{k}{2z} (\xi^2 + \eta^2 ) } $
Después de una cierta distancia, $z$ es tan grande que la fase cuadrática es aproximadamente $ \approx 1 $ . Como está en el denominador del argumento de la fase cuadrática.
Por tanto, la transformada de Fresnel se simplifica a la transformada de Fraunhofer, que es básicamente la transformada de Fourier.
Sin embargo, en una configuración muy especial que utiliza una lente, sucede que la lente imparte una fase cuadrática que es igual y opuesta a la fase cuadrática dentro de la integral y se cancelan.
Así, al atravesar la lente y propagarse hacia el plano focal posterior, el término de fase cuadrático de la transformada de Fresnel se anula y ésta se simplifica a la transformada de Fraunhofer. Y la transformada de Fraunhofer es la transformada de Fourier.
La respuesta completa requeriría varias páginas de matemáticas e imágenes, pero esa es básicamente la idea.