3 votos

Diagramas de Penrose Coordenadas nulas

Soy un estudiante de ingeniería interesado en la astrofísica. Empecé a ver un vídeo sobre los diagramas de Penrose ya que quería saber cómo funcionan. Alrededor del minuto 7, el profesor del vídeo dijo que para crear un Diagrama de Penrose las coordenadas "no compactas" (en las que al menos una va contra el infinito) se sustituyen por coordenadas nulas (que siguen siendo no compactas). A continuación, definió una función de coordenadas $u$ como coordenada nula si su $$g(\frac{\partial}{\partial u},\frac{\partial}{\partial u})=0.$$ También señaló que esas coordenadas son "ligeras". Me cuesta entender a qué se refiere. En primer lugar, no estoy familiarizado con su notación: Supongo que $g$ ¿es la divergencia? ¿Pero la divergencia de qué campo? ¿Por qué la luz tiene la propiedad de divergencia igual a cero? Les agradecería que me lo aclararan.

3 votos

$g$ no es la divergencia, es el tensor métrico.

2voto

Javier Puntos 4138

Ampliando mi respuesta: $g$ es el tensor métrico, es decir, el producto escalar; tenemos $g(\vec{U},\vec{V}) = \vec{U} \cdot \vec{V} = g_{\mu\nu}U^\mu V^\nu$ . Así que $u$ al ser una coordenada nula significa que el vector $\partial/\partial u$ es nulo, es decir, el vector $\partial/\partial u$ es un posible vector tangente para un rayo de luz.

0 votos

Básicamente, los términos diagonales son cero. Digamos $u=r-t$ , $w=t+t$ da como resultado el tensor métrico $dudw$ hasta un signo, por lo tanto ambos $u$ y $v$ son nulas. ¿Tiene sentido?

0 votos

@AlexanderCska Sí, es correcto.

2voto

MRA Puntos 546

Hagamos esto en la relatividad especial 1 + 1. En este caso, el tensor métrico es simple:

$$g_{ab}ds^{a}ds^{b} = - dt^{2} + dx^{2}$$

Esta es la métrica expresada en coordenadas de tiempo y espacio. Si, en cambio, hiciéramos una transformación

$$\begin{align} u &= \frac{1}{\sqrt{2}}\left(t + x\right)\\ v &= \frac{1}{\sqrt{2}}\left(t - x\right) \end{align}$$

Entonces, debería ser bastante evidente que $du$ y $dv$ son nulas. Transformando el tensor métrico, obtenemos:

$$g_{ab}ds^{a}ds^{b} = -2 du\,dv$$

Lo que refleja el hecho de que $du$ y $dv$ son ambos nulos, pero que su producto interior es distinto de cero. Tener la métrica en una forma como ésta simplifica muchas cosas, y este procedimiento puede generalizarse a métricas arbitrarias. Pero lo sencillo es que "coordenadas nulas" sólo significa que estamos haciendo una generalización de esto $(x,t) \rightarrow (u,v)$ transformación.

0 votos

Bueno, si he entendido bien, las coordenadas nulas son geodésicas en el espacio de Minkowski. Supongo que en el espacio-tiempo plano deberíamos tener simplemente $\frac{d^2x^{\mu}}{d\tau^2}=0$ por lo tanto la transformación $u=x+t,v=x-t$ debe cumplir esta condición. (Todos los símbolos de Christoffel son cero.) Sin embargo, ¿cómo se demuestra esto explícitamente? ¿Dónde está el parámetro afín $\tau$ ¿Aquí? ¿Consideramos $u$ y $v$ como parámetros afines y diferenciar con respecto a ellos?

0 votos

@AlexanderCska: No sé qué decirte aparte de que elijas alguna parametrización de una curva $u(\tau), v(\tau)$ En este caso tan sencillo, es muy fácil.

0 votos

No entiendo su comentario . ¿Podría mostrar cómo el cálculo va precisamente.

i-Ciencias.com

I-Ciencias es una comunidad de estudiantes y amantes de la ciencia en la que puedes resolver tus problemas y dudas.
Puedes consultar las preguntas de otros usuarios, hacer tus propias preguntas o resolver las de los demás.

Powered by:

X