Supongamos que una física realista objeto de no trivial de tamaño (como una estrella) libre cae más allá de un agujero negro. El centro de masa de la trayectoria del objeto es hiperbólica, y (por tanto) completamente fuera del agujero negro de la esfera de fotones. El límite de Roche para el objeto está dentro del agujero negro, el horizonte de sucesos, por lo que puede ser temporalmente distorsionada, pero no debe ser interrumpido de forma permanente. Sin embargo, el objeto es lo suficientemente grande que alguna fracción de su volumen cruza el horizonte de sucesos, en o cerca del punto de máxima aproximación.
Está claro que el agujero de alguna manera, debe tomar una "mordida" del objeto, sea cual sea el material cruzado el horizonte de sucesos no puede seguir de vuelta hacia el infinito. La pregunta, sin embargo, es: ¿qué fuerzas locales causar el daño? No supone ningún localmente observable consecuencia del cruce de un horizonte de sucesos.
Por simplicidad, suponga que una sin carga, no de rotación de un agujero negro, una esférica, no giratorio, no aceleradora de la vaca objeto, y un vacío de otra manera local de la región (en particular, ningún disco de acreción).
EDIT: Ya que algunas de las preguntas que se han planteado acerca de si no son ningún "físicamente realista de los objetos", la satisfacción de las condiciones anteriores, he hecho un poco de vuelta-de-la-envoltura cálculos que sugieren que esto debería ser posible que los agujeros negros de masa estelar. El radio de Schwarzschild es $2.95\,km/M_{\odot}$. Para un objeto rígido, el límite de Roche es
$$ d = r\,\left(2\frac{M}{m}\right)^\frac{1}{3} $$
y queremos que $d < R_s$; problemas para $r$ da $r < 2.34\;m^{\frac{1}{3}} M^{\frac{2}{3}}$ ($m,M$ en masas solares y $r$ (en kilómetros). Con el fin de no pasar por el agujero negro, sin interactuar con el horizonte de sucesos, el objeto propio de radio debe ser mayor que la distancia entre el radio de Schwarzschild y la esfera de fotones, por lo $r > 1.475 M$. Tome un pequeño agujero negro de masa estelar ($M = 5M_\odot$, $R_s = 14.75\,km$) y una estrella de neutrones a la derecha en la TOV límite ($m = 3M_\odot$); obtenemos $7.4 < r < 9.9\,km$. No me queda claro si sabemos si eso es un rango de valores de los radios de una estrella de neutrones de esa masa, pero al menos en el estadio de béisbol. (El radio de Schwarzschild para un $3M_\odot$ objeto es de 8,85 km, y parece plausible que, como en una enana blanca, una estrella de neutrones, cerca de la parte superior de la masa límite sería inferior a uno más claro.)
Ahora, puede ser más apropiado el modelo de una estrella de neutrones como no-rígidos bajo estas condiciones. Que sólo los cambios de los factores constantes --
$$ d \approx 2.455\, r\,\left(\frac{M}{m}\right)^\frac{1}{3} $$
a partir de que $r < 1.20\,m^\frac{1}{3} M^\frac{2}{3}$. Probablemente parece que la ecuación no puede ser reconciliado con el requisito de que $r > 1.475M$, y, de hecho, si el objeto se mantuvo esférica tendría que ser más grande que el agujero negro-por un factor de casi 2! Peor aún, el límite superior en la radio (con la misma masa de los parámetros) ahora está a 3,7 km, que es muy inferior al radio de Schwarzschild para este objeto. Se puede recuperar un objeto más grande que su propio radio de Schwarzschild en $m = 15M$ o así, pero sospecho que ya no es una física realista escenario: por un $5M_\odot$ agujero negro necesita una $75M_\odot$ objeto que sigue de alguna manera se las arregla para ser sólo un poco más de 221.25 km de radio. Tal vez la conclusión es que para hacer esta instalación suceder en la vida real el objeto de prueba debe ser rígida por más que su propia gravedad.
Crédito de la imagen de la NASA
