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Transformaciones canónicas dependientes del tiempo (un problema del libro de texto de mecánica clásica de Arnold)

Estoy atascado en un problema de la página 242 del libro de Arnold "Mathematical Methods of Classical Mechanics". El enunciado del problema es el siguiente:

Dejemos que $g(t): \mathbb{R}^{2 n} \rightarrow \mathbb{R}^{2 n}$ sea una transformación canónica del espacio de fases en función del parámetro $t$ , dando nuevas coordenadas $\mathbf{P}$ y $\mathbf{Q}$ definido por $$g(t)(\mathbf{p}, \mathbf{q})=(\mathbf{P}(\mathbf{p}, \mathbf{q}, t), \mathbf{Q}(\mathbf{p}, \mathbf{q}, t)).$$ Demuestre que en las variables $\mathbf{P}, \mathbf{Q}, t$ las ecuaciones canónicas (ecuaciones de Hamilton) tienen la forma canónica con la nueva función hamiltoniana $$ K(\mathbf{P}, \mathbf{Q}, t)=H(\mathbf{p}, \mathbf{q}, t)+\frac{\partial S}{\partial t} $$ donde $$ S\left(\mathbf{p}_{1}, \mathbf{q}_{1}, t\right)=\int_{\mathbf{p}_{0}, \mathbf{q}_{0}}^{\mathbf{p}_{1}, \mathbf{q}_{1}} \mathbf{p} d \mathbf{q}-\mathbf{P} d \mathbf{Q} \quad(d \mathbf{Q} \text { for fixed } t). $$

El problema es una generalización del teorema anterior, por lo que la solución debería ser similar a su demostración. Allí teníamos en cambio un mapa $g: \mathbb{R}^{2 n} \rightarrow \mathbb{R}^{2 n}$ Así que $g(t)$ pero a una hora determinada. Se comprobó que debido a $g$ siendo canónico $$ S\left(\mathbf{p}_{1}, \mathbf{q}_{1}\right):=\int_{\mathbf{p}_{0}, \mathbf{q}_{0}}^{\mathbf{p}_{1}, \mathbf{q}_{1}} \mathbf{p} d \mathbf{q}-\mathbf{P} d \mathbf{Q} $$ está bien definida dando la forma diferencial $dS = \mathbf{p}d\mathbf{q}- \mathbf{P}d\mathbf{Q}$ . Esto puede ampliarse a $\mathbb{R}^{2n+1}$ de modo que tenemos la relación $$\mathbf{p}\,d\mathbf{q}-H\,dt = \mathbf{P}d\mathbf{Q}-H\,dt+dS.$$ Entonces por un corolario de la página anterior vemos que en las coordenadas $(\mathbf{P}, \mathbf{Q})$ las ecuaciones canónicas tienen la forma canónica $$ \frac{d \mathbf{P}}{d t}=-\frac{\partial K}{\partial \mathbf{Q}} \quad \frac{d \mathbf{Q}}{d t}=\frac{\partial K}{\partial \mathbf{P}} $$ con función hamiltoniana: $K(\mathbf{P}, \mathbf{Q}, t)=H(\mathbf{p}, \mathbf{q}, t)$ .

Todo esto se trasladaría al problema con $g(t)$ excepto que $S$ depende del tiempo por lo que en la derivada exterior en $\mathbb{R}^{2n+1}$ tenemos $$dS = \mathbf{p}d\mathbf{q}- \mathbf{P}d\mathbf{Q}+\frac{\partial S}{\partial t}dt.$$ Mi problema con esto es que parece que lo mismo ocurre con $\mathbf{Q}(\mathbf{p},\mathbf{q},t)$ por lo que debería decirse $$dS = \mathbf{p}d\mathbf{q}- \mathbf{P}\left(d\mathbf{Q}-\frac{\partial\mathbf{Q}}{\partial t}dt\right)+\frac{\partial S}{\partial t}dt.$$ ¿Por qué la segunda es incorrecta mientras que la primera es correcta (da la solución requerida)?

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JvT Puntos 41

Parece que es un error, está corregido en la segunda edición: Problem description in second edition Sin embargo, por alguna razón algunos de los capítulos de la segunda edición en el sitio de Springer ( https://link.springer.com/book/10.1007/978-1-4757-2063-1 ) como el capítulo 9 son los de la primera edición. He encontrado la segunda edición completa en https://loshijosdelagrange.files.wordpress.com/2013/04/v-arnold-mathematical-methods-of-classical-mechanics-1989.pdf .

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