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una sustitución en la demostración intrínseca de Chern del teorema de Gauss-Bonnet-Chern

En la demostración de Chern para el teorema de Gauss-Bonnet-Chern, afirma que $$ \varepsilon_{i}u_{i_1}u_j\Omega_{ji_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}}=P_k+2(p-k-1)\Sigma_k $$ donde $$ P_k=\varepsilon_{i}u_{i_1}^2\Omega_{i_1i_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}} $$ y $$ \Sigma_k=\varepsilon_{i}u_{i_1}u_{i_3}\Omega_{i_3i_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}} $$

Por cálculos directos:

  • $j=i_1$ : obtenemos $P_k$ .
  • $j=i_3,\dots,i_{2p-2k}$ : obtenemos $\Sigma_k$ .

Mi pregunta es: ¿por qué $$ \sum_{j=i_{2p-2k+1}}^{2p}\varepsilon_{i}u_{i_1}u_j\Omega_{ji_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}}=0? $$ Parece que $$ \varepsilon_{i}u_{i_1}u_{j}\Omega_{ji_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}}\\=\varepsilon_{i}u_{i_1}u_{i_{2p-2k+1}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}} $$ para todos $j\in\{2p-2k+2,\dots,2p\}$ Entonces, ¿por qué? $$ \varepsilon_{i}u_{i_1}u_{i_{2p-2k+1}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_2}\theta_{i_3}\cdots\theta_{i_{2p-2k}}\Omega_{i_{2p-2k+1}i_{2p-2k+2}}\cdots\Omega_{i_{2p-1}i_{2p}}=0? $$

Se agradecería cualquier ayuda.

El enlace para la prueba original de Chern es: https://www.maths.ed.ac.uk/~v1ranick/papers/chern7.pdf

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Ted Shifrin Puntos 33487

Esto es todo lo que está pasando. Es la simetría de la inclinación en el $\epsilon_i$ símbolo. Porque $\theta_{i_3}\wedge\dots\wedge\theta_{i_{2p-2k}}$ es una forma de grado par, tenemos para $\mu$ impar en $2p-2k+1,\dots,2p-1,2p$ , $$\Omega_{i_\mu i_2}\wedge (\dots) \wedge \Omega_{i_\mu i_{\mu+1}} = \Omega_{i_\mu i_{\mu+1}}\wedge (\dots) \wedge \Omega_{i_\mu i_2},$$ pero cambiando $2$ y $\mu+1$ introduce un factor de $-1$ en el $\epsilon_i$ . Así, la suma (para $j=i_\mu$ fijo) es cero. Y si $\mu$ es par, primero escribe $\Omega_{i_\mu i_2}=-\Omega_{i_2i_\mu}$ y hacer el mismo argumento con $2$ y $\mu-1$ .

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