Bueno, las integrales de las funciones delta siempre son agradables, así que empecemos por ahí.
a+cmin(b,x)=∫∞−∞f(x−t)[a+dδ(t−(x−b))+cmin(b,t)]dt=∫∞−∞f(x−t)dδ(t−(x−b))dt+∫∞−∞f(x−t)[a+cmin(b,t)]dt=df(b)+∫b−∞f(x−t)(a+ct)dt+∫∞bf(x−t)(a+cb)dta+cmin(b,x)=∫∞−∞f(x−t)[a+dδ(t−(x−b))+cmin(b,t)]dt=∫∞−∞f(x−t)dδ(t−(x−b))dt+∫∞−∞f(x−t)[a+cmin(b,t)]dt=df(b)+∫b−∞f(x−t)(a+ct)dt+∫∞bf(x−t)(a+cb)dt
Ahora no es tan malo, pero sigue siendo una ecuación integral. Vamos a tratar esto para x<bx<b y tomar una derivada:
c=∫b−∞f′(x−t)(a+ct)dt+∫∞bf′(x−t)(a+cb)dt=a[f(−∞)−f(x−b)]+(a+cb)[f(x−b)−f(∞)]+∫b−∞f′(x−t)ctdt=af−∞+cbf(x−b)−(a+cb)f∞+f(x−t)ct|b−∞−∫b−∞f′(x−t)cdt=af−∞+cbf(x−b)−(a+cb)f∞+f(x−b)cb−f∞c⋅∞+cf(x−b)⇒f∞=0=af−∞+c(2b+1)f(x−b)c=∫b−∞f′(x−t)(a+ct)dt+∫∞bf′(x−t)(a+cb)dt=a[f(−∞)−f(x−b)]+(a+cb)[f(x−b)−f(∞)]+∫b−∞f′(x−t)ctdt=af−∞+cbf(x−b)−(a+cb)f∞+f(x−t)ct∣∣∣b−∞−∫b−∞f′(x−t)cdt=af−∞+cbf(x−b)−(a+cb)f∞+f(x−b)cb−f∞c⋅∞+cf(x−b)⇒f∞=0=af−∞+c(2b+1)f(x−b)
Nótese que como esto es igual a una constante, se deduce que f(x)=f−∞ es constante para todo x<0 Así que
c=af−∞+c(2b+1)f−∞⇒f−∞=ca+2bc+c=f(x),x<0
Si hacemos esto de nuevo para x>b El único cambio será en el lado izquierdo en la elección diferente para el mínimo. Si tomamos una derivada, sólo obtendremos 0 en el LHS, por lo que
0=af−∞+c(2b+1)f(x−b)⇒f(x)=−a(2b+1)(a+2bc+c),x>0
Pero esto contradice f∞=0 Así que, o bien no hay solución, o bien f(x) viola algunas propiedades que lo hacen susceptible de ser integrado por partes o por el FTC utilizado aquí. Dejaré que otros lo averigüen.