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El estado ortogonal a un estado simétrico debe ser antisimétrico

Estoy trabajando en la simetría de intercambio de los estados propios del operador de momento angular total de un sistema de dos bosones de espín 1.

Sé que debe haber un quinteto, un triplete y un estado singlete.

El estado más alto del quinteto es $|\uparrow\rangle |\uparrow\rangle$ y es simétrica bajo el intercambio de partículas.

La aplicación del operador de descenso en este estado genera el quinteto completo. Como el operador de descenso es simétrico, todos los estados del quinteto son simétricos.

Utilizando la ortogonalidad de los estados, se puede deducir el estado más alto del triplete. Aplicando sucesivamente el operador de descenso se genera el triplete completo.

**Mi problema es: Cómo se demuestra que los estados de los trillizos son antisimétricos, dado que los estados de los quintetos son simétricos.**

Dicho de forma más general, si el Estado $|\Psi\rangle $ es simétrico bajo el intercambio de partículas y el estado $|\Phi\rangle$ es tal que $\langle \Psi | \Phi \rangle=0$ ¿se puede demostrar que $|\Phi\rangle$ es antisimétrico?

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ZeroTheHero Puntos 111

De hecho, como se ha dicho $$\langle \Phi\vert \Psi\rangle =0 \tag{1} $$ no implica que una sea simétrica y la otra antisimétrica. El acoplamiento $1\otimes 1=2\oplus 1\oplus 0$ y el estado con $L=0$ es ortogonal a todas las $L=2$ estados, pero también es simétrico, v.g. con $\vert \Phi\rangle=\vert 2,0\rangle$ y $\vert\Psi\rangle=\vert 0,0\rangle$ entonces ambos son simétricos, pero (1) sigue siendo válido.

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¿Existe algún argumento general que demuestre que los estados singlete, triplete, quinteto, etc. deben ser alternativamente simétricos y antisimétricos?

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Sí. Mira la simetría del coeficiente CG bajo permutación de dos índices: $C^{LM}_{\ell_1m_1;\ell_2m_2}=(-1)^{\ell_1+\ell_2-L}C_{\ell_2m_2;\ell_1m_1}^{LM}$ . Así, para cualquier $\ell_1=\ell_2=\ell$ Los diferentes $L$ estados alternarán entre simétricos y antisimétricos al pasar de $L=2\ell, 2\ell-1,\ldots, 0$ .

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thierryb Puntos 1269

Lo estás pensando demasiado; ¿no lo hiciste en clase?

Para tu ejemplo concreto, lo ves. Ignorando las normalizaciones, $ |\uparrow\rangle |\uparrow\rangle$ se reduce en $J_-$ a $|\uparrow\rangle | 0\rangle+ |0\rangle |\uparrow\rangle$ y así sucesivamente, como usted ha indicado. Pero este estado es ortogonal a $|\uparrow\rangle | 0\rangle - |0\rangle |\uparrow\rangle$ que es antisimétrico, por lo que it es aniquilado por $J_+$ , por lo que es el estado de espín más alto del triplete.

Bajarlo una y dos veces producirá igualmente estados antisimétricos.

El singlete, $|\uparrow\rangle | \downarrow\rangle + | \downarrow\rangle|\uparrow\rangle - |0\rangle | 0\rangle$ será simétrica.

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¿Cómo obtuviste la forma del estado singlete? Sé que debería ser una combinación lineal de $|\uparrow\rangle | \downarrow\rangle,\ | \downarrow\rangle|\uparrow\rangle\ ,|0\rangle | 0\rangle$ ¿pero cómo has obtenido los coeficientes? La forma en que lo haríamos en clase sería o bien por ortogonalidad con otro estado o bien utilizando el hecho de que operando sobre él con el operador de bajar/subir se obtiene el vector cero. ¿Hay alguna forma más eficiente?

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Además, mi pregunta era más bien si existe un argumento general que demuestre que los estados singlete, triplete quinteto, etc. son alternativamente simétricos y antisimétricos.

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1. Ambos métodos funcionan; el segundo está más organizado álgebra lineal básica. 2. De nuevo, como se ha indicado, si se desciende desde el estado M más alto de Jmax, el peldaño inferior permitirá construir el estado de J=Jmax-1 , ortogonal a Jmax, por lo que tendrá la simetría opuesta; el de abajo, de forma similar, etc. En son argumentos pletismales, pero es tan trivial hacerlos por inspección como aquí, así que seguramente consulte así. Existen fórmulas para la caso más general .

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