Tomemos como ejemplo un proceso sencillo $$e^-+e^+ \to \mu^-+\mu^+$$ El único diagrama a nivel de árbol para este proceso es el siguiente ![enter image description here]()
Para construir el elemento matricial de este proceso sólo hay que seguir las líneas del fermión hacia atrás eso es todo. Empezando por el final del proceso tienes entonces $$(\mu^- \to \text{vertex}\to\mu^+)\text{ Photon propagator }(e^+\to\text{vertex}\to e^-)$$ que da $$\mathcal{M}=\bar u(p_3,\sigma_3)(-ie\gamma^\nu)v(p_4\sigma_4)\frac{-ig_{\mu\nu}}{q^2+i\epsilon}\bar v(p_2,\sigma_2)(-ie\gamma^\mu)u(p_1,\sigma_1)$$ con $q=p_1+p_2$
Esto es válido para todo diagrama de Feynman en general, hay que seguir hacia atrás las líneas de los fermiones y utilizar los espinores adecuados para las partículas y antipartículas. La convención de empezar por el final no importa, también se puede empezar por el principio siempre que se sigan las líneas de fermiones hacia atrás.
Editar
Como el OP pidió el caso de la dispersión Compton lo añado. Así que el proceso de dispersión Compton del canal s viene dado por este diagrama (y el de los fotones con posiciones intercambiadas) ![enter image description here]()
donde las dos líneas del fermión son sólo electrones. Como dijimos antes sigamos las líneas del fermión hacia atrás $$(e^-\to\text{vertex}\to\text{photon})\text{Fermion propagator}(\text{photon}\to\text{vertex}\to e^-)$$ que da
$$\bar u(p^\prime, \sigma^\prime)(-ie\gamma^\nu)\epsilon_\nu^{*}(k^\prime)\frac{\not p+\not k+m}{(p+k)^2-m^2+i\epsilon}\epsilon_\mu(k)(-ie\gamma^\mu)u(p, \sigma)$$
