¿No es la conservación de la energía un resultado trivial que llega debido a la forma en que se definen la energía cinética y la energía potencial?
La energía cinética de un cuerpo de masa $m$ y la velocidad $v$ se define como $\frac{1}{2}mv^2$ y su energía potencial debida a alguna fuerza $F$ se define en función de su posición $r$ con respecto a alguna posición de referencia $r_0$ como $PE=-\int_{r_0}^rFdr$
Así, la energía total absoluta de un cuerpo puede calcularse como $$E=\frac{1}{2}mv^2-\int_{r_0}^rFdr$$
Ahora, este $E$ permanece inalterado aunque cambien la posición y la velocidad del cuerpo si todas las fuerzas son conservativas. Pero veamos cómo el cambio de $E$ se define:
El cambio en $E$ es el cambio en $PE$ + el cambio en $KE$ .
Ahora, el cambio en $KE$ es igual al trabajo realizado.
$$\delta KE= \int_{r_1}^{r_2}Fdr......(1)$$ Al cambiar la variable en $v$ $$=\int_{v_1}^{v_2}mvdv$$ $$=\frac{1}{2}m(v_2^2-v_1^2)$$
Y, el cambio en el PE a medida que el cuerpo pasa de $r_1$ a $r_2$ es: $$\delta PE=-\int_{r_1}^{r_2}Fdr....(2)$$
Obsérvese que las integrales $(1)$ y $(2)$ sólo se diferencian por el signo. Así que no es de extrañar que el cambio neto siga siendo $0$ . Para evaluar la expresión del cambio en $KE$ cambiamos las variables de la integral a $v$ . Y, para obtener la expresión de cambio en $PE$ no cambiamos la variable y evaluamos el negativo de la misma integral en términos de posición. Si el cambio en $PE$ se acaba de definir como el negativo del cambio en $KE$ Entonces, ¿no es trivial que la energía neta no cambie?
Incluso yo puedo atribuir una cantidad invariable a un cuerpo. Supongamos que sobre un cuerpo actúa una fuerza $F$ y atribuyo esta cantidad al cuerpo:
$$A=m\ln(v)-\int_{t_0}^t\frac{F}{v}dt$$ $t_0$ es cualquier tiempo elegido arbitrariamente. Esta cantidad se compone de dos cantidades: $B=m\ln(v)$ y $C=-\int_{t_0}^t\frac{F}{v}dt$ .
El cambio en $C$ a medida que el tiempo cambia de $t_1$ a $t_2$ es:
$$\delta C=-\int_{t_1}^{t_2}\frac{F}{v}dt$$
Supongamos que la velocidad del cuerpo en el momento $t_1$ es $v_1$ y en el momento $t_2$ es $v_2$ . Ahora, el cambio en $B$ cuando la velocidad del cuerpo cambia de $v_1$ a $v_2$ es:
$$\delta B=m(\ln(v_2)-\ln(v_1))$$ $$=\int_{v_1}^{v_2}\frac{mdv}{v}$$ $$=\int_{v_1}^{v_2}\frac{mdv}{vdt}dt$$ $$=\int_{t_1}^{t_2}\frac{F}{v}dt$$ $$=-\delta C$$
Así que, $\delta B+\delta C=0$ . Por lo tanto, $\delta A=0$ . Así que, $A$ también es una cantidad invariable. Entonces, ¿qué tiene de especial la conservación de la energía si numerosas cantidades invariantes como $A$ ¿puede atribuirse a un cuerpo?
De hecho, la definición de $PE$ requiere que la fuerza sea conservadora porque puede haber infinitos caminos que unan el punto $r_0$ a $r$ y requerimos $PE$ para ser independiente del camino seguido. Pero para definir la cantidad $C$ no hay tal restricción en la naturaleza de la fuerza porque el tiempo sólo puede fluir a lo largo de un camino único desde $t_0$ a $t$ . $PE$ relaciona cada punto del espacio con un número mientras que $C$ relaciona cada instante de tiempo con un número.