En primer lugar, una advertencia: expandirse alrededor de un fondo inestable es... problemático. La dinámica real de un fondo inestable dicta una desaparición del espacio dentro de un tiempo de cuerda. La supersimetría del espacio-tiempo en algún nivel es casi seguro que se necesita para cierta consistencia básica.
Ahora bien, si se trata de teorías similares a las teorías de cuerdas de tipo 0, tenemos que centrarnos en las de máxima dimensión porque hay demasiadas vacuas, incluso las supersimétricas, cuando se compactan algunas dimensiones (el "paisaje").
En cuanto a las posibilidades de cuerdas cerradas, existe una teoría de cuerdas bosónica en $D=26$ . Las cuerdas abiertas pueden ser permitidas por varias D-branas en esas teorías - la clasificación de las posibles D-branas es otro paso en la clasificación de los fondos. Y las cuerdas pueden estar obligadas a no estar orientadas por los planos adicionales de los orientifolds, que se clasifican de forma análoga a las D-branas.
Ahora, para $D=10$ las teorías de cuerdas con la supersimetría de la hoja del mundo, las teorías de cuerdas de tipo 0A y 0B son las únicas teorías no supersimétricas consistentes que utilizan la supercuerda tanto para los que se mueven a la izquierda como a la derecha. No es difícil ver por qué en el formalismo RNS. Siempre se necesita absolutamente la proyección OSG "global" o "diagonal" para todos los fermiones. Las teorías de tipo II tienen proyecciones separadas para los que se mueven a la izquierda y a la derecha. Las teorías de tipo 0 sólo tienen la compartida y se puede distinguir cómo actúa el operador OSG en el sector PP (impar o formas pares, de nuevo). Las teorías de tipo 0 están cubiertas como material estándar en el capítulo 10 del libro de Polchinski.
Si se consideran las teorías de cuerdas heteróticas, $D=26$ en un lado y $D=10$ por otro, hay teorías extra-dimensionales. Los extra-movimientos a la izquierda pueden ser fermionizados y las acciones sobre los fermiones supersimétricos y los movimientos a la izquierda $\lambda$ Los campos pueden estar acoplados de varias maneras. Como se explica en la sección 11.3 del libro de Polchinski, se pueden obtener siete teorías de cuerdas taquiónicas heteróticas con $SO(16)\times SO(16)$ , $SO(16)\times E_8$ , $SO(24)\times SO(8)$ , $E_7\times E_7\times SO(4)$ , $SU(16)\times SO(2)$ , soltero $E_8$ y $SO(32)$ (¡sin SUSY!) grupos gauge.
