Suponiendo que no hay restricciones no locales, un operador diferencial que es polinómico en operadores diferenciales es local, no tiene que ser cuadrático. Tengo entendido que las funciones irracionales o trascendentales de los operadores diferenciales son generalmente no locales (aunque eso es quizás una cuestión para math.SE).
Un determinado espacio de las soluciones implica una elección particular no local de las condiciones de contorno, a menos que las ecuaciones se encuentren en una variedad compacta (que, sin embargo, es en sí misma una estructura no local). Siempre hay un elemento de no localidad cuando hablamos de soluciones en contraste con las ecuaciones.
[Para el anti -localidad del operador $(-\nabla^2+m^2)^\lambda$ para la dimensión impar y la dimensión no entera $\lambda$ Se puede ver I.E. Segal, R.W. Goodman, J. Math. Mech. 14 (1965) 629 (para una revisión de este trabajo, véase aquí ).]
EDIT: Lo siento, debería haber ido directamente al teorema de Hegerfeldt. La ecuación de Schrodinger se parece lo suficiente a la ecuación del calor como para ser no local en el sentido de Hegerfeldt. Hay dos teoremas, de 1974 en PRD y de 1994 en PRL, pero en arXiv:quant-ph/9809030 tenemos, por supuesto con referencias a los originales,
Teorema 1. Considérese una partícula relativista libre de signo positivo o de masa positiva o nula y de espín arbitrario. Supongamos que en el momento $t=0$ la partícula se localiza con probabilidad 1 en una región acotada V . Entonces existe una probabilidad no nula de encontrar la partícula arbitrariamente lejos en cualquier momento posterior.
Teorema 2. Sea el operador $H$ sea autoadjunto y acotado desde abajo. Sea $\mathcal{O}$ sea cualquier operador que satisfaga $$0\le \mathcal{O} \le \mathrm{const.}$$ Dejemos que $\psi_0$ sea un vector cualquiera y defina $$\psi_t \equiv \mathrm{e}^{-\mathrm{i}Ht}\psi_0.$$ Entonces una de las dos alternativas siguientes alternativas. (i) $\left<\psi_t,\mathcal{O}\psi_t\right>\not=0$ para casi todos los $t$ (y el conjunto de tales t es denso y abierto) (ii) $\left<\psi_t,\mathcal{O}\psi_t\right>\equiv 0$ para todos $t$ .
Cómo entender exactamente el teorema de Hegerfeldt es otra cuestión. Parece casi como si no se mencionara porque es muy inconveniente (el segundo teorema, en particular, tiene un enunciado bastante simple con condiciones bastante generales), pero mucho depende de cómo definamos lo local y lo no local.
Suelo tomar el teorema de Hegerfeldt como un cognado no relativista del teorema de Reeh-Schlieder en la QFT axiomática, aunque eso es quizás heterodoxo, donde la microcausalidad es casi la única definición de local. La microcausalidad es uno de los axiomas que conducen al teorema de Reeh-Schlieder, por lo que no hay no localidad.