Veamos este problema(1) en el caso más general de una partícula moviéndose con velocidad constante $\:\upsilon$ ($c\:$ en caso de la luz): encontrar el camino con el menor tiempo de viaje desde el punto $\:\rm{A}\:$ hasta el punto $\:\rm{B}\:$ a través de un toque (punto $\:\rm{C}$) en una superficie plana (espejo en el caso de la luz) como se muestra en la Figura 01.
Ahora, elijamos al azar un punto $\:\rm{C}\:$ en el espejo y permitamos que el camino sea $\:\rm{ACB}\:$. Para el tiempo total a través del punto $\:\rm{C}\:$ tenemos
\begin{equation} t=t_{\alpha}+t_{\beta}=\dfrac{L_{\alpha}+L_{\beta}}{\upsilon}=\dfrac{L}{\upsilon} \tag{01} \end{equation} Así, el camino de menor tiempo es el camino de menor longitud.
Determinemos cómo cambia este tiempo total, es decir, la longitud total, si desplazamos el punto $\:\rm{C}\:$ hacia la derecha en $\:\Delta x\:$ en el punto $\:\rm{D}$, vea la Figura 01. Para un desplazamiento infinitesimal $\:\mathrm{CD}=\Delta x\:$ se pueden hacer las siguientes aproximaciones: \begin{equation} \mathrm{AF}\approx \mathrm{AC}=L_{\alpha}\,,\quad \alpha'\approx \alpha \,,\quad\mathrm{BE}\approx \mathrm{BD}=L_{\beta}\,,\quad \beta'\approx \beta \tag{02} \end{equation} El nuevo tiempo total y longitud son \begin{equation} t'=t'_{\alpha}+t'_{\beta}=\dfrac{L'_{\alpha}+L'_{\beta}}{\upsilon}=\dfrac{L'}{\upsilon} \tag{03} \end{equation> entonces \begin{equation} \Delta t=t'-t=\left(t'_{\alpha}+t'_{\beta}\vphantom{\frac12}\right)-\left(t_{\alpha}+t_{\beta}\vphantom{\frac12}\right)=\dfrac{\left(L'_{\alpha}+L'_{\beta}\vphantom{\dfrac12}\right)-\left(L_{\alpha}+L_{\beta}\vphantom{\dfrac12}\right)}{\upsilon}=\dfrac{\Delta L}{\upsilon} \tag{04} Desde el detalle mostrado en la Figura 02 \begin{equation} \Delta L=\Delta L_{\alpha}-\Delta L_{\beta}=\Delta x\left(\sin\alpha-\sin\beta\right) \tag{05} es decir \begin{equation> \boxed{\color{blue}{\:\Delta L=\Delta x\left(\sin\alpha-\sin\beta\right)\:\vphantom{\frac12}}} \tag{06} De la ecuación (06) concluimos que:
- Si $\:\color{blue}{\Delta L>0}\:$ entonces el desplazamiento del punto $\:\rm{C}\:$ por $\:\Delta x >0\:$ (hacia la derecha) da mayores longitudes o tiempos, por lo que debemos buscar longitudes más pequeñas desplazamientos $\:\Delta x <0\:$.
- Si $\:\color{blue}{\Delta L<0}\:$ entonces el desplazamiento del punto $\:\rm{C}\:$ por $\:\Delta x >0\:$ (hacia la derecha) da longitudes o tiempos más pequeños, por lo que debemos continuar desplazamientos hacia la derecha para minimizar la longitud total.
Concluimos que para minimizar la longitud total, es decir, el tiempo total, debemos llegar a una condición tal que, ya sea moviéndonos a la derecha o a la izquierda, la tasa de cambio de la longitud $\:\Delta L\:$ por unidad de desplazamiento $\:\Delta x\:$ sea infinitesimalmente cero \begin{equation> \bbox [0.5mm, border: 0.8mm solid blue;]{ \bbox [2mm, border: 0.5mm solid red;]{\:\dfrac{\Delta L}{\Delta x}=\sin\alpha-\sin\beta=0\:\vphantom{\tfrac12^{\tfrac12}_{\tfrac12}}}} \tag{07} derivar la ley de reflexión: $\:\sin\alpha=\sin\beta\:$.
La ecuación (07) expresada con diferenciales es \begin{equation> \boxed{\color{blue}{\:\dfrac{\mathrm{d} L}{\mathrm{d} x}=0\:\vphantom{\dfrac12^{\tfrac12}_{\tfrac12}}}} \tag{08}
Cálculo Diferencial
Geometría
(1) Encontrarás un problema similar para derivar la Ley de Snell de la refracción sin cálculo diferencial (debido a Feynman) en mi respuesta aquí:¿Por qué se debe seguir la ley de Snell para el menor tiempo?.
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Encontrarás un problema similar para derivar la Ley de refracción de Snell sin cálculo diferencial (debido a Feynman) en mi respuesta allí: ¿Por qué se debe seguir la ley de Snell para el tiempo más corto?.