No existe en realidad un área de preservación de la mapa, como se demuestra en este video a las 11:20: el Lambert azimuthal de igualdad del área de proyección.
La idea es que se tome coordenadas polares del plano hiperbólico y asignarlos a las coordenadas polares del plano euclidiano a través de un mapa de $(r, \theta) \mapsto (f(r), \theta)$ donde $f$ elegido es tal que el área se conserva.
Vamos a derivar $f$:
Deje $h(r)$ ser el área de un hiperbólico de la bola de radio $r$, e $e(r)$ ser el área de un euclidiana de la bola de radio $r$.
Suponiendo que el plano hiperbólico tiene curvatura $-1$, es cierto que $h(r) = 2\pi(\cosh(r)-1)$ e $e(r) = \pi r^2$.
Queremos asegurarnos de $h(r) = e(f(r))$. La sustitución y el reordenamiento de los rendimientos de $f(r) = \sqrt{2\cosh(r)-2}$.
Otra área de la preservación de mapa, que es análoga a la proyección sinusoidal:
Elija cualquiera de los geodésica $g$ en el plano hiperbólico, y marca un punto especial $O$ sobre el mismo.
Para cualquier punto de $P$ sobre el plano hiperbólico, proyecto $P$ perpendicularmente a $g$ para obtener un punto de $Q$. Deje $x$ denotar el firmado distancia $OQ$, vamos a $y$ denotar el firmado distancia $QP$.
A continuación, el mapa que lleva a $P$ hasta el punto de $(x \cosh y, y)$ es de igual área.
La similitud se obtiene como tal: Si va a reemplazar el plano hiperbólico con una esfera, y deje $g$ ser el ecuador en particular, y reemplace $\cosh$ por $\cos$, se obtiene la proyección sinusoidal.
Por último, vamos a hacer un análogo de la Lambert cilíndricos de igual área de proyección de la esfera, tomando la configuración anterior y asignación de $P$ hasta el punto de $(x, \sinh y)$ lugar. De nuevo, este mapa es de igual área.
El análogo: En la esférica caso, el mapa mapas de $P$ a $(x, \sin y)$.