Ok, ahora que tengo algo de tiempo escribiré algo:
Primero recordar que
$$J_0(y)=\frac{1}{2\pi}\int_{-\pi}^{\pi} e^{-i y \sin(t)}dt$$
para que nuestra integral pueda ser escrita de manera equivalente después de intercambiar las integraciones de $t$ y $x$ $$ 2\pi I(k)=\int_{-\pi}^{\pi} dt \int_0^{\infty} x e^{-x^2-ikx\sin(t)}dx=\\ \partial_k\int_{-\pi}^{\pi} dt\frac{1}{-i\sin(t)} \underbrace{\int_0^{\infty} e^{-x^2-ikx\sin(t)}dx}_{J(k,t)}\qquad(1)$$
La integral interna se puede calcular fácilmente en términos de funciones de error con argumento imaginario (denotado como $\text{Erfi}(x)$):
$$ J(k,t)=\frac{\sqrt{\pi }}{2}e^{-\frac{1}{4} k^2 \sin ^2(t)}-\frac{i\sqrt{\pi }}{2} \text{Erfi}\left(\frac{1}{2} k \sin (t)\right)e^{-\frac{1}{4} k^2 \sin ^2(t)} $$
Realizando la derivada con respecto a $k$ obtenemos: $$ \frac{\partial_k J(k,t)}{-i\sin(t)} =\frac{1}{2}-\frac{i\sqrt{\pi } k}{4} \sin (t) e^{-\frac{1}{4} k^2 \sin ^2(t)} \left(1-i\text{Erfi}\left(\frac{1}{2} k \sin (t)\right)\right) \qquad(2) $$
ahora sustituyendo (2) en (1) y sustituyendo $y=\sin(t)$ obtenemos $$ 2\pi I(k)=\pi+\frac{i\sqrt{\pi } k}{4}\underbrace{\int_{-1}^{1} \frac{ y e^{-\frac{1}{4}k^2y ^2}}{\sqrt{1-y^2}}dy}_{ =\,0\,\, \text{por paridad}}+\frac{\sqrt{\pi } k}{4}\underbrace{\int_{-1}^{1} \frac{ y e^{-\frac{1}{4}k^2y ^2}\text{Erfi}\left(\frac{1}{2}ky\right)}{\sqrt{1-y^2}}dy}_{C(k)} \quad (3) $$
Para calcular $C(k)$ vamos a establecer $k=i \tilde{k} $ lo cual no debería causar problemas porque nuestra integrando es analítica en el plano complejo con una ranura de $[-1,1]$ y por lo tanto se permite la continuación analítica (también usamos paridad y una sustitución $y\rightarrow \frac{1}{2}\tilde{k}y$ en este paso).
$$ C(\tilde{k})=-\frac{4i}{\tilde{k}}\int_{0}^{\frac{1}{2}\tilde{k}}\frac{ y e^{y ^2}\text{Erf}\left(y\right)}{\sqrt{\frac{1}{^4}\tilde{k}^2-y^2}}dy $$
Esta integral es "bien conocida" y se puede encontrar en la fórmula 4.3.19 aquí y obtenemos (después de volver a rotar $\tilde{k}$) $$ C(k)=\frac{4}{k}\sqrt{\pi}\left(e^{-\frac{1}{4}k^2}-1\right) \quad (4) $$
Sustituyendo (4) en (3) obtenemos
$$ I(k)=\frac{1}{2} e^{-\frac{1}{4}k^2} $$
Estaría muy agradecido si alguien pudiera proporcionar una demostración de la fórmula enlazada.
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La integral general, en la sección de edición, es un ejemplo de una función autorrecíproca en la transformada de Hankel.
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¿Por qué no calcular la F.T. de la Gaussiana 2D en coordenadas cartesianas (bastante fácil) y igualarla simplemente a tu primera ecuación? Creo que realmente estás en el camino correcto aquí con tu razonamiento. Además, la segunda ecuación se puede obtener diferenciando directamente la ecuación 1 con respecto a $k$ y usando las reglas para la diferenciación de la función de Bessel. Otra idea es nuevamente calcular la F.T. de la Gaussiana ponderada con un monomio (radial) en coordenadas cartesianas y compararla con el lado izquierdo de la ecuación 2.
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Quería resolver esa integral sin mi conocimiento existente de transformadas de Fourier/transformadas de Hankel. Pero como también pregunté anteriormente, estoy interesado en todo lo que pueda haber que saber al respecto, así que gracias.
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@fatigado $$\frac{1}{\pi} \int ^1 _{-1}\frac{1}{\sqrt{1-u^2}}\int ^\infty _0x \cos(x k u)e^{-x^2/2}\,dx\,du$$ ¿Está esta integral en la tabla que vinculaste?
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Ok, he escrito algo que ordena el desorden de arriba.