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Ejemplos del Teorema de la Descomposición

Hay una importante pieza de conocimiento geométrico que se suele citar como Beilinson-Bernstein-Deligne.

Aquí hay una actualización: por $IC$ uno significa el complejo de intersección, que es sólo $ \mathbb Q$ para un esquema suave pero más complicado para otros, y por $IC_i$ uno denota el complejo construido a partir de un par ( $Y_i$ , $ \mathcal L_i$ ) de la subvariedad junto con el sistema local como $IC_i := j_{!*} \mathcal L_i$ .

Ahora para un morfismo proyectivo $f: X \to Y$ resulta que se puede descomponer en la categoría derivada $$f_*IC = \oplus IC_i[n_i].$$ La especial belleza de este teorema de la descomposición está en sus ejemplos. Aquí hay algunos que creo que conozco:

  • Para un acción libre de un grupo G en alguna X, se obtiene la descomposición por representación de G.
  • Para un resolución de singularidades tienes $f_* \mathbb Q = IC_Y \oplus F$ (y $F$ debería tener apoyo en el divisor excepcional).
  • Para un paquete algebraico liso $f_* \mathbb Q = \oplus\\ , \mathbb Q[-]$ (la secuencia espectral se degenera)

Hay muchas aplicaciones conocidas del teorema, descritas, por ejemplo, en el examen

El Teorema de la Descomposición y la topología de los mapas algebraicos* de de Cataldo y Migliorini ,

pero me pregunto si hay más ejemplos que podrían continúa la lista anterior es decir, "casos de esquina" que resaltan aspectos particularmente específicos del teorema de la descomposición?

Pregunta: ¿Qué otros ejemplos hay, especialmente los casos de "esquina"?

11voto

Pierre Spring Puntos 2398

Una pregunta algo similar (aunque invertida) fue planteada, infamemente, por Einstein, Podolsky y Rosen como un argumento contra el mismo fenómeno que usted está desafiando.

El argumento básico era que tales colapsos de ondas cuánticas son indistinguibles de los dados que caen bajo los sofás, pero bajo terrenos opuestos como el suyo - ambos deben ser "determinados" por lo que más tarde se llamaron "variables ocultas". Que un colapso de onda cuántica, como un dado que cae, es completamente determinístico por la naturaleza de sus condiciones iniciales, y su aparente aleatoriedad se debe a nuestra actual incapacidad para medir estas condiciones iniciales.

Fue John S. Bell quien pensó en un experimento para probar esto.

La idea básica era estadística, e implicaba un entrelazamiento cuántico: si existían variables ocultas (y las partículas ya tenían un estado determinado, aunque desconocido, en su inicio), las estadísticas deberían producir una cierta correlación entre las partículas enredadas. Si no hay variables ocultas, entonces esta correlación no se mostraría.

Sorprendentemente, esta correlación no se manifestó ni siquiera con un gran margen de error experimental. Esto prueba una diferencia inherente en la aleatoriedad del colapso de las ondas cuánticas en comparación con el simple hecho de no conocer el aterrizaje de un dado.

El resultado culminó en El teorema de Bell .

3voto

ChrisThomas123 Puntos 966

Se me ocurren varias adiciones a su lista que no parecen estar representadas todavía.

1. Resoluciones de Semismall

Este primer ejemplo es bastante general, pero después hablaré de cómo se utiliza en la teoría de Springer.

En primer lugar, supongamos que $f:X \to Y$ es un mapa propio de variedades algebraicas complejas irreducibles estratificadas con $X$ racionalmente suave tal que, si $Y = \cup Y_n$ es la estratificación de $Y,$ la restricción de $f$ a $f^{-1}(Y_n) \to Y_n$ es topológicamente localmente trivial (hay un teorema (no sé de quién es) que dice que siempre podemos encontrar una estratificación tal que esta condición se cumpla). Además, decimos que $f$ es semi-pequeño si para cada estrato $Y_n,$ la dimensión de la fibra de $f^{-1}(Y_n) \to Y_n$ es menor o igual que la mitad de la codimensión de $Y_n$ dentro de $Y.$ Esta condición es importante en gran medida por el siguiente teorema:

Datos . El pushforward de la gavilla perversa constante bajo un mapa semismall es todavía perverso.

Además, decimos que un estrato $Y_n$ es relevante siempre que la igualdad se mantenga arriba, es decir, el doble de la dimensión de la fibra es igual a la codimensión. Estas serán importantes pronto, ya que serán las subvariedades que aparecen en el teorema de descomposición.

Por las suposiciones que hicimos sobre $f:X \to Y,$ tenemos una acción de monodromía de $\pi_1(Y_n)$ en el grupo de cohomología de dimensión superior de la fibra de $f^{-1}(Y_n) \to Y_n.$ Esto corresponde a un sistema local $L_{Y_n},$ que podemos descomponer en componentes irreducibles: $L_{Y_n} = \oplus L_{\rho}^{d_{\rho}}$ donde $\rho$ recorre el conjunto de representaciones irreducibles de $\pi_1(Y_n)$ y $d_{\rho}$ son enteros no negativos. Entonces decimos que un par $(Y_n, \rho)$ es relevante si $Y_n$ es un estrato relevante y $d_{\rho} \neq 0$ (es decir, $\rho$ aparece en la descomposición de la representación de $\pi_1(Y_n)$ ).

Ahora podemos por fin enunciar un teorema, que creo que se debe a Borho y Macpherson, pero quizás otros también merecen el crédito. Mantener las suposiciones iniciales en $f:X \to Y,$ pero ahora supongamos además que $X$ es suave. Entonces un poco de trabajo más el teorema de descomposición establecen lo siguiente.

Teorema . $f_{\ast}IC_X = \oplus IC_{Z_n}(L_{\rho})^{d_{\rho}}$ donde $Z_n$ es el cierre de $Y_n$ y la suma abarca todos los pares relevantes $(Y_n, \rho).$

Este teorema se utiliza en Teoría de Springer (y quizás también en otros lugares). En este caso, queremos $f:X \to Y$ para ser la resolución de Springer. Es decir, $Y = \mathcal{N},$ el cono nilpotente de un álgebra de Lie $g$ asociado a un grupo reductor $G$ y $Y = \widetilde{\mathcal{N}},$ la variedad de pares $(x,b)$ donde $x \in \mathcal{N},$ $b$ es una subálgebra de Borel, y $x \in b.$ Si estratificamos $\mathcal{N}$ utilizando el $Ad(G)$ -(de los cuales hay un número finito), entonces resulta que la resolución de Springer es semidébil y cada estrato es relevante.

Además, se puede demostrar que el $L_{\rho}$ que aparecen en el teorema anterior corresponden a las componentes irreducibles de la representación regular del grupo de Weyl de $G.$ Esto puede verse de la siguiente manera. Hay un análogo de la resolución de Springer $\pi:\widetilde{g} \to g$ definido como arriba pero con g en lugar de $\mathcal{N}.$ Por cambio de base propio, el pushforward de la gavilla constante sobre $\widetilde{\mathcal{N}}$ coincide con el retroceso (bajo la inclusión $\mathcal{N} \to g$ ) del pushforward de la gavilla constante en $\widetilde{g}.$ Por último, dado que $\pi$ es lo que se conoce como un mapa pequeño, el pushforward de la gavilla constante en $\widetilde{g}$ es igual a $IC_g(L)$ donde $L$ es el sistema local en el subconjunto abierto denso $g^{rs}$ de elementos regulares semisimples obtenidos a partir de la $W$ -torsor $\widetilde{g^{rs}} \to g^{rs}.$ De todo esto obtenemos que los grupos de cohomología de las fibras de Springer producen todas las representaciones irreducibles de $W.$

2. Satake geométrico

En otra dirección, permítanme mencionar cómo se utiliza el teorema de descomposición en la correspondencia geométrica de Satake (véase el Papel de Mirkovic-Vilonen o el documento de Ginzburg sobre este tema).

Satake geométrico se ocupa de demostrar una equivalencia tensorial entre la categoría de láminas esféricas perversas sobre el Grassmanniano afín (es decir, láminas perversas que son sumas directas de láminas IC) asociadas a un grupo reductor $G$ y la categoría de representaciones del dual de Langlands de $G.$ Esto se hace a través del formalismo tannakiano, que en particular requiere una estructura tensorial sobre las láminas esféricas perversas. Esta estructura tensorial procede de un producto de convolución sobre las láminas perversas, lo que significa que procede de un pull-back seguido de un producto tensorial seguido de un pushforward. Para asegurar que esta operación lleva a las láminas esféricas perversas a láminas esféricas perversas, necesitamos el teorema de descomposición.

Edición: Según los comentarios de abajo, el teorema de descomposición no es necesario para definir el producto de convolución.

Comentarios sobre Kazhdan-Lusztig

Voy a suponer que Gil Kalai se refiere al trabajo de Lusztig sobre Polinomios de Kazhdan-Lusztig y la conjetura Kazhdan-Lusztig (mencionada en su respuesta). En particular, tienen un documento,

  • [KL] Variedades de Schubert y dualidad de Poincaré D. Kazhdan, G. Lusztig, Proc. Symp. Pure Math, 1980

en el que los coeficientes de los polinomios de Kazhdan-Lusztig se relacionan con las dimensiones de la cohomología de intersección de las variedades de Schubert (que generalmente no son suaves, de ahí la aparición de la cohomología de intersección). En este punto, el Teorema de Descomposición no se había demostrado y no se utilizó en [KL]. Sin embargo, la demostración del Teorema de la Descomposición utiliza en gran medida el Teorema de la Pureza de Deligne, que tampoco se había demostrado en la época de [KL]. Kazhdan y Lusztig acabaron dando una prueba del Teorema de la Pureza en el caso especial que estaban considerando (es decir, una prueba para las variedades de Schubert). Teniendo en cuenta esto, no es demasiado sorprendente que unos años más tarde Macpherson y Gelfand dieran una prueba del mencionado resultado de [KL] utilizando el teorema de descomposición y el resultado explicado al principio de esta respuesta.

Tengo entendido que Lusztig tiene otro artículo de mediados de los ochenta sobre grupos de Chevalley finitos que utiliza la conjetura Kazhdan-Lusztig (demostrada en 1981) y toda la maquinaria de las láminas perversas y el Teorema de la Descomposición (aunque nunca lo he mirado). Además, el trabajo de Lusztig a finales de los setenta y principios de los ochenta sobre la teoría de Springer ciertamente insinúa los métodos de la Teoría de la Descomposición que finalmente utilizaron Borho y Macpherson (algunas de sus conjeturas son demostradas por Borho y Macpherson, por ejemplo).

Una maravillosa historia y guía de referencia de gran parte de esto se puede encontrar en este artículo por Steve Kleiman.

3voto

Harper Shelby Puntos 431

Esto no está del todo en el espíritu de la pregunta, pero parece que vale la pena señalar que mucho de lo que afirmas cuando haces la pregunta es bastante impreciso: si X es una variedad, y U es un subconjunto abierto denso y liso, entonces para cualquier sistema local L en U hay un complejo de cohomología de intersección en X asociado a L. Si tomas L como el sistema local constante obtienes el "complejo IC" que mencionas en la pregunta. Lo que dice el teorema de descomposición es que si f:X -> Y es un morfismo proyectivo, y X es suave, entonces el push-forward derivado Rf_*(Q) de la gavilla constante Q es una suma directa de complejos de cohomología de intersección desplazados sobre subvariedades de Y adjuntas a sistemas locales simples. Además, la derivación de la gavilla constante sobre una resolución de singularidades no tiene en general a Q como sumando directo en ningún sentido que se me ocurra, así que ese ejemplo no es bueno. Quizás uno mejor es que si la resolución es pequeña entonces el push-forward de la gavilla constante es la gavilla de cohomología de intersección (asociada al sistema local constante).

Todo esto se dice mejor utilizando gavillas perversas, y hay que pensar en ello como una generalización de la teoría de Hodge. Hay un buen artículo de estudio en el Boletín de la AMS por de Cataldo y Migliorini:

http://www.ams.org/bull/2009-46-04/S0273-0979-09-01260-9/S0273-0979-09-01260-9.pdf

esto da mucha más información y ejemplos.

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