Si utiliza el hecho de que $ (\ln(x!))'= \psi(x+1)$ donde $\psi(x)$ es la función digamma, y de l'hospital de la regla, entonces el primer límite puede ser evaluada directamente
$$ \lim_{n\to\infty}\frac{3\cdot \sqrt{n}}{\log(n!)}=\lim_{n \to \infty} \frac{3}{2}\frac{1}{\sqrt{n}\psi(n+1)}=0 \,,$$
donde el hecho de que $$ \lim_{n\to \infty} \psi(n+1)=\infty \,, $$
ha sido utilizado.
Para el segundo límite, recordando la asintótica de $\ln(n!)$
$$\ln(n!)=\sum_{k=1}^{n}\ln(k)\sim \int_{1}^{n} \ln(x)dx \sim n\ln(n)-n+1, $$
tenemos
$$ \frac{\log(n!)}{\log(n)^{\log(n)}}\sim \frac{n\ln(n)-n+1}{\log(n)^{\log(n)}} \,.$$
Haciendo el cambio de variables $m=\ln(n)$ rendimientos
$$ \frac{\log(n!)}{\log(n)^{\log(n)}}\sim \frac{n\ln(n)-n+1}{\log(n)^{\log(n)}}=\frac{me^m-e^m+1}{m^m} \rightarrow 0 $$
como $m\to \infty,$ desde $m^m>me^m \,\,\, \forall m>4. $
Nota: podemos usar $\ln(n!)\sim n\ln(n)-n+1 $ a probar el primer límite va a $0$.