Supongo que sus operadores son acotados en un espacio de Hilbert $H$, de lo contrario, no estoy seguro de que el resultado que estoy probando es cierto, en ausencia de otros supuestos, como el ser esencial-adjointness de que el operador $\sum_{a=1}^3 X_a^2$.
Definir $iY=ZX$ y el próximo $X_1:=X$, $X_2:=Y$, $X_3:= Z$.
Con esta definición y la validez de sus hipótesis, se ve fácilmente que
$X,Y,Z$ están delimitadas auto-adjuntos a los operadores de esos que $$\{X_a,X_b\}= 2\delta_{ab}I\tag{1}$$
$$[X_a,X_b] = 2 i\sum_c \epsilon_{abc} X_c\:.\tag{2}$$
(2) son las relaciones de conmutación de $su(2)$.
Dado que los operadores están delimitadas y auto-adjunto, $\sum_{a=1}^3 X_a^2$ es limitado y la auto-adjuntos y, en particular, es esencialmente auto-adjunto. Nelson del teorema implica que los Hilbert spece apoya fuertemente continuo unitaria representación de $SU(2)$, cuya Mentira-álgebra es representado por los operadores de $-iX_a$.
En este punto, puesto que $SU(2)$ es compacto, Peter-Weyl teorema dice que $H$ se descompone en una suma directa ortogonal de finito dimensionales irreductible subrepresentatons $H = \oplus_{j}H_j$.
Por encima de $j=0,1/2,1,3/2,2,\ldots$. Los generadores de la $j$-th subrepresentation son las restricciones de la $X_a$ a $H_j$.
Centrémonos en estos generadores $X_{aj}$. Como bien sabe $H_j$ es el subespacio propio de $X_j^2= \sum_{a=1}^3 X_{aj}^2$ con autovalor $4j(j+1)$. Por lo $$X_j^2 = 4j(j+1)I_j$$
pero la restricción (1) implica
$$3 I_j= 4j(j+1)I_j\:,$$
por lo tanto $j=1/2$. La única representación posible que aparecen en la descomposición de la $H$ es el con $j=1/2$. Puede parecer infinitamente veces si $H$ es de infinitas dimensiones. Así
$$H = H_{1/2}\otimes K$$
donde $K$ es infinito dimensional si $H$ es.
La representación de la $X_a$ en $H_{1/2}$ son los que dan en términos de las matrices de Pauli. Terminamos con
$$X_1 = \sigma_1 \otimes I\:, \quad X_2 = \sigma_2 \otimes I \:, \quad X_3 = \sigma_3 \otimes I\:,$$
donde $I$ es el operador identidad en $K$.