Creo que el camino más fácil es para invocar $S_\mathrm m = R \ln \Omega$. Si asumimos que para un genérico compleja $\ce{MA_{n}B_{$N n$}}$,
$$\Omega = {N \choose n} = \frac{N!}{n!(N-n)!} \quad \left[ = {N \choose N-n} \right]$$
y que para las moléculas individuales $\ce{A}$ e $\ce{B}$, $\Omega = 1$, entonces la constante de equilibrio $K$ para
$$\ce{MA_{n}B_{$N n$} + A <=> MA_{n + 1}B_{$N-(n-1)$} + B}$$
está dada por
$$\begin{align}
K &= \exp\left(\frac{-\Delta_\mathrm r G}{RT}\right) \\
&= \exp\left(\frac{\Delta_\mathrm r S}{R}\right) \\
&= \exp\left(\frac{S_\mathrm{m}(\ce{MA_{n + 1}B_{%#%#%}}) + S_\mathrm{m}(\ce{B}) - S_\mathrm{m}(\ce{MA_{n}B_{%#%#%}}) - S_\mathrm{m}(\ce{A})}{R}\right) \\
&= \exp[\ln\Omega(\ce{MA_{n + 1}B_{%#%#%}}) + \ln\Omega(\ce{B}) - \ln\Omega(\ce{MA_{n}B_{%#%#%}}) - \ln\Omega(\ce{A})] \\
&= \exp\left[\ln\left(\frac{\Omega(\ce{MA_{n + 1}B_{%#%#%}})\Omega(\ce{B})}{\Omega(\ce{MA_{n}B_{%#%#%}})\Omega(\ce{A})}\right)\right] \\
&= \frac{\Omega(\ce{MA_{n + 1}B_{%#%#%}})\Omega(\ce{B})}{\Omega(\ce{MA_{n}B_{%#%#%}})\Omega(\ce{A})} \\
&= \frac{N!}{(n+1)!(N-n-1)!} \cdot \frac{n!(N-n)!}{N!} \\
&= \frac{N-n}{n+1}
\end{align}$$
La razón para ignorar $N-n-1$ es debido a que sólo estamos interesados en los efectos estadísticos, es decir, la entropía, y que no se preocupan por la estabilidad real del complejo o por la fuerza de la M–L bonos. Sin embargo, la exacta justificación para asumir este formulario para $N-n$ todavía se me escapa. Hace sentido intuitivo (que no se $N-n-1$ formas de organizar $N-n$ diferentes ligandos en $N-n-1$ coordinación de los diferentes sitios), pero no puedo convencerme a mí misma (y no quiere intento de convencer a usted) que es totalmente riguroso. En particular, me siento como la simetría debe jugar un papel aquí; tal vez se trata simplemente de que los efectos de cualquier simetría eventualmente cancelar.