Pistas:
La ecuación polar del elipse con un foco en el origen y otro en el eje real positivo ( $e = $ excentricidad) es:
$$r = \frac{a(1 - e^2)}{1 - e\cos(\theta)}.$$
Y el radio medio se puede calcular mediante la integral
$$\frac{1}{2\pi}\int_0^{2\pi}r(\theta)d\theta.$$
¿Puede continuar?
Actualización: ya preguntó en Astronomy SE . El hecho importante:
Es el semieje mayor el que define el periodo, no la distancia media.
Conclusión: la "media simple" $\ne$ el integral media. También interesante (y diferente): el tiempo media.
Actualización 2: haciendo la cov $z = \tan(\theta/2)$ , $$\int\frac{1}{1 - e\cos(\theta)}d\theta = \int\frac{1}{1 - e\frac{1 - z^2}{1 + z^2}}\frac{2}{1 + z^2}dz = \int\frac{2}{(1 + e)z^2 + (1 - e)}dz =$$ $$ = \frac{2}{\sqrt{1 - e^2}}\arctan\left(\frac{\sqrt{1 + e}}{\sqrt{1 - e}}z\right) = \frac{2}{\sqrt{1 - e^2}}\arctan\left(\frac{\sqrt{1 + e}}{\sqrt{1 - e}}\tan(\theta/2)\right).$$
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Por favor, consulte otra respuesta mía aquí
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Cuidado: en el contexto de los libros que presentan Las leyes de Kepler Por "radio medio" de una órbita elíptica se entiende el semieje mayor, es decir, la media entre la distancia máxima y mínima de un planeta al Sol. Eso no es lo que yo llamaría "radio medio" desde un punto de vista matemático.
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@Aretino Pero me parece interesante que la distancia media ponderada por la longitud de arco es el mismo que el semieje mayor.