1) En el Bose lado de los pares se forman cuando la temperatura es inferior a la energía de enlace, $k_BT<B$. Tenga en cuenta que esto no es una brusca transición de fase, y no hay ningún parámetro de orden asociado con él. Pares de condensar a la temperatura de Einstein
$$
T_c = \frac{2\pi\manejadores^2}{mk_B} \left( \frac{n}{\zeta(3/2)}\right)^{2/3}
$$
donde $n$ es la densidad de pares, y $m\simeq 2m_a$ es la masa de un par. Esta es una clara transición de fase (condensación de Bose). La formación de la pareja y el BEC temperaturas ser igual al $T_c\sim B$.
Tenga en cuenta que de forma paramétrica, $T_c$ es del orden de la energía de Fermi $E_F=k_F^2/(2m_a)$ de la fermionic los mandantes. Aquí, $k_F$ se define a través de la densidad del gas, $n_F=k_F^3/(3\pi^2)$. A la par de la densidad es $n=n_F/2$. Esto significa que el cruce estimación $T_c\sim B$ es de aproximadamente coherente con las dimensiones de la estimación de $T_F\sim B$.
2) procedentes de la BCS lado la interacción es débil, y en 3d no hay enlazados a los estados en el vacío. Esto significa que los pares de Cooper se forman en la BCS de la temperatura de transición
$$
T_c = \frac{8e^\gamma E_F}{(4e)^{1/3}e^2\pi}\exp\left(-\frac{\pi}{2k_F|a|}
\right)
$$
donde $a$ es la dispersión de la longitud. El cruce se alcanza cuando el $T_c$ es de orden $E_F$, correspondiente a $a\to \infty$.
3) sabemos que el crossover es suave (no en otras transiciones de fase intervenir). Esto ha sido establecido experimentalmente, mediante simulación numérica, y es consistente con sencillo de muchos cuerpos teorías. En $a\to\infty$ hay alguna discusión acerca de una posible "pseudo-gap" de la fase anterior $T_c$. Esto es difícil de resolver, porque no es completamente clara definición de lo que es un pseudo-gap es.
