La estática momento magnético de Li-6
$$\mu_{6Li} = 0.822 \mu_N$$
viene de su espín nuclear $I^\pi = 1^+$, con un resultado positivo de la paridad $\pi$, por lo que en el estado fundamental de Li-6, sólo los valores de $l = 0, 2, ..$ estaría permitido, dejando de lado los pares de $2p$ $2n$ $s_{1/2}$- básico del estado con net $I=0$.
El spin nuclear, a continuación, viene de $L$-$S$ el acoplamiento de las dos impares $p$$n$, que tiene que ser en un spin triplete ($S = 1$) del estado, ya que $I=1$ requiere de la combinación de $p$ + $n$ orbital $L=0$ (hay una pequeña mezcla de $L=2$). Para el$L=0$, para cada partícula fuera de la cerrada de la cáscara, $I = 0 +1/2$ en la fórmula (usando $I$ de espín nuclear, en lugar de la atómica de la notación $J$)
$$ \frac{\mu}{\mu_N}=g_lI+\frac{g_s-g_l}{2}$$
$p$: $1 \frac{1}{2} + \frac{5.58 - 1}{2} = 2.79$
$n$: $\frac{-3.82}{2} = -1.91$
$p + n = 0.88$, cerca de $0.822$ (la mayoría de la diferencia viene de la $L=2$ nivel que fue ignorado por encima).
El valor de $1.88$ es el Schmidt línea suponiendo $i$-$i$ acoplamiento (independiente de la combinación de cada partícula de la $l$$s$). Pero la paridad y la medida del momento de descartar $i$-$i$ el acoplamiento. El Schmidt líneas acaba de dar los momentos magnéticos en el límite de la extrema shell modelo.
