Dejemos que $C_R$ denotan el arco semicircular en sentido contrario a las agujas del reloj que se extiende desde $R$ a $-R$ en el plano y $C_{\rho_1} , C_{\rho_2}$ sean los arcos semicirculares en sentido contrario a las agujas del reloj que se extienden desde $-1 - \rho_1$ a $-1 + \rho_1$ y de $1 -\rho_1$ y $1+\rho_1,$ respectivamente. Obsérvese que $\frac{x\sin 4x}{x^2 -1} = \Im \frac{x\exp{4ix}}{x^2 -1}.$
Considere también que $\,\displaystyle{f(z) = \frac{z\exp{4iz}}{z^2 -1}}\, $ tiene polos simples en $-1$ y $1.$ Por el lema de Jordan, existe $\theta \in [0, \pi ]$ tal que $$\displaystyle\int_{C_R} \frac{z\exp{4iz}}{z^2-1} \le \frac{\pi }{4} \frac{1}{R^2 \exp{2i\theta }-1}$$ El lado derecho de esta desigualdad tiende a cero. Usando el teorema del residuo,
$$\int_{C_R} \frac{z\exp{4iz}}{z^2-1} + \int_{-C_{\rho_1}} \frac{z\exp{4iz}}{z^2-1} + \int_{-C_{\rho_2}} \frac{z\exp{4iz}}{z^2-1} +\int_{-R}^{-1 -\rho_1} \frac{x\exp{4ix}}{x^2-1} dx +$$ $$+\int_{-1 +\rho_1}^{1 - \rho_e} \frac{x\exp{4ix}}{x^2-1} dx +\int_{1 + \rho_1}^{R} \frac{x\exp{4ix}}{x^2-1} dx = 0$$
Dejar $R$ tienden al infinito y $\rho_1 \rho_2$ tienden a cero, tenemos $$\textrm{pv }\int_{-\infty }^{\infty } \frac{x\exp{4ix}}{x^2 -1 }dx = \pi i [\textrm{ Res } (f, -1) + \textrm{ Res } (f, 1) ] = \pi i \cos 4 $$ Por lo tanto, $$\textrm{pv } \int_{-\infty }^{\infty } \frac{x\sin 4x}{x^2 -1 }dx = \pi \cos 4.$$