Tenemos
$$\frac 1 {2 \pi} \int_{-\infty}^\infty \int_{-\infty}^\infty
f(r) e^{i (x, y) \cdot (\xi \zeta)} dx dy =
\int_0^\infty r f(r) J_0( \rho r) dr.$$
Si una de las dimensiones funcionales de la $r_+^{-3}$ es entendida como
$$(r_+^{-3}, f) =
\int_0^\infty r^{-3} \left(
f(r) - f(0) - f'(0) r - \frac {f"(0)} 2 r^2 H(1 - r) \right) dr,$$
entonces
$$\mathcal F[r^{-4}] =
\frac {\rho^2} 4 \left( \ln \frac \rho 2 + \gamma - 1 \right) \\
\mathcal F \!\left[ \frac {x^3 y} {(x^2 + y^2)^2} \right] =
\frac {\partial^4} {\parcial \xi^3 \partial \zeta} \mathcal F[r^{-4}] =
\frac {\xi \zeta (\xi^2 - 3 \zeta^2)} {(\xi^2 + \zeta^2)^3}.$$
En general, la diferenciación $r^{-n}$ producirá función delta de términos. $\partial \rho^{-2} / \partial \xi$ da $\delta^{(1, 0)}(\xi, \zeta)$ plazo, sino $\zeta \delta^{(1, 0)}(\xi, \zeta) = 0$.
Parece que este notable relación se mantiene:
$$\mathcal F[\pecado 2 k \phi] =
\frac {2(-1)^k |k|} {\rho^2} \pecado 2 k \psi$$
a partir de la cual la anterior transformar sigue inmediatamente, pero no tengo idea de cómo derivar que el cuadro de edición es demasiado estrecho para la prueba.